über eine neue Methode zur mikroskopisclieu Untersuchung usw. 235 



Dreiecks ÄCF=2R — (2E — ^a — 2y)—(^-\-y\=-b^-^y. 

 Wird der Winkel ÄCF mit ß bezeichnet, dann ist (Formel 1) 

 ß = -K- + y» Der Einfallswinkel des Strahles F C bei G in Bezug 



auf die Seitenlinie s heisse «, dann ist (Formel 2) e = jR — 5y — y. 



Solange also der Winkel s etwas grösser ist als der Grenz- 

 winkel a, werden alle Strahlen, welche auf die Grundfläche Ä B auf- 

 fallen, in der Region CD des Kegels total reflektiert. Denn was 

 für den bei Ä auftreffenden Strahl gilt, das gilt in noch höherem 

 Maasse für alle näher bei der Achse auffallende Strahlen. 



Bei der Berechnung wurde die Annahme gemacht, dass der 

 bei A auffallende Strahl aus einem gleich dichten Medium auf AB 

 trifft, sonst müsste noch die Ablenkung durch Brechung berück- 

 sichtigt werden. 



Denkt man sich die Kegelspitze nicht, wie bisher angenommen 

 wurde, bei GL (Fig. 7), sondern erst in der Ebene G^D^ abge- 



Fig. 7. Bei der Konstruktion dieser Figur wurden, um den Strahlenverlauf deut- 

 licher machen zu können, einige Winkel absichtlich falsch gezeichnet. 



schnitten, dann wird der Strahl weiterhin an dem Kegelmantel re- 

 flektiert, vorausgesetzt, dass er nicht zu steil auffält, was sich durch 

 Verkleinerung von a erreichen lässt. Der Strahl wird, wie aus 

 der Figur zu ersehen, bei C total reflektiert, trifft die Linie BS 

 bei F'^ und die Linie AS bei G^. Der Winkel AGF heisse wieder 

 /?, dann kann der Winkel CG^F^ mit ß' bezeichnet werden. Bei 

 noch weiter fortgesetzten Reflexionen des Strahles erhielte man 

 die Eckpunkte F^ und C^ und als Winkel, unter dem der Strahl 



