über eine neue Methode zur niikroskopisclien TTntersiichimg usw. 230 



mit einem Einfallswinkel /.i auf diese Fläche, der um A kleiner ist 

 als der Einfallswinkel auf die durch B gelegte Ebene. 



Die Berechnung dürfte für Strahlen, die in anderen Ebenen 

 als der Papierebene liegen, sehr schwierig sein. Aber soweit sich 

 aus einer flüchtigen Überlegung entnehmen lässt, scheinen alle 

 anderen Strahlen einen grösseren Winkel e zu bilden. 



Fig. 10. 



Anwendung. 



Kehren wir nach dieser Abschweifung wieder zu unserem speziellen 

 Fall zurück. 



Ein Lichtstrahl falle so auf die der Lichtquelle zugekehrte Grund- 

 fläche des Zylinders a Fig. 3 (S. 233), dass er mit der Seitenlinie s^ 

 den Winkel y^ bildet. Der Winkel ß, d. h. der Winkel, den der 

 Lichtstrahl nach einmaliger Reflexion an dem Kegelmantel mit 

 der Seitenlinie s^ bilden würde, ist dann nach Formel 1 (S. 235) 



= 5 ^ + /i- In Wirklichkeit triff"t der Lichtstrahl aber gar nicht So, 



sondern erst die Seitenlinie Sg des Zylinders c. Dieser Winkel y^ 



In dem nun folgenden zylindrischen Stück c wird der Winkel 

 nicht verändert. Am Ende dieses Zylinders trifft der Strahl auf die 

 imaginäre Endfläche e-^ e^ (Fig. 11) des Ringstückes d mit dem Einfalls- 

 winkel ^2 = 2 a + /i ^). 



Es ist dann nach Formel 5 (S. 238) 

 jr-d,) 

 r 



sm Ci = 



cos (2 a -|- yi). (Formel A) 



1) Fig. 11 stellt zwar das Ringstück f dar, kann aber auch als Ring- 

 fragment d betrachtet werden. 



