über eine neue Methode zur mikroskopischen Untersuchung usw. 241 



Da unter diesen Uiuständeu die der Lichtquelle zugekehrte 

 Grundfläche des Kegels nur einen Durchmesser von 2,5 mm bekommen 

 hätte, so schien es mir zweckmässiger, nur parallel einfallende Strahlen 

 zu benutzen. Dadurch wird yi = 0, a = 16 ", 



sin 3a -cos 7-- • Aon oo 



, 2 sin 48 "• cos 8 ° ^ .^ ^ 



^ = * • TT^—^^ sin 24 ».sin 8» = "'* """• 

 s.n3|.sm2 



, Si • sin a , . „ 



dl = ~ \- d = 46. 



a 



cos^ 



Die Konstanten des von mir verwendeten Lichtleiters sind also : 

 « = 16» (^1 = 4,60 mm 



r = 10 mm (?2 = 1 mi^^ 



Sg = 13 mm. 



Da an dem der Lichtquelle abgekehrten Ende II des Lichtleiters 

 Fig. 3 (S. 233) ebenso viele Lichtstrahlen austreten als auf die der 

 Lichtquelle zugekehrte Endfläche I auffallen, so müssen die auf die 

 Flächeneinheit bezogenen Lichtintensitäten sieh umgekehrt verhalten 

 wie die Grössen der beiden Endflächen I und II. Dabei muss aller- 

 dings wieder die nicht bewiesene Voraussetzung gemacht werden, 

 dass der Verlauf aller Strahlen sich nicht zu sehr vom Strahlengang 

 in der Papierebene unterscheidet (vgl. S. 239). Die beiden kreis- 

 förmigen Endflächen verhalten sich wie die Quadrate ihrer Radien, 

 also in unserem Falle wie d^^ : d^ = 4,6^ : 1^. Bezeichnet man die 

 Lichtintensität der Fläche I mit Jj, die der Fläche II mit t/'s, dann 

 verhält sieh Jg : Ji = (^i^ : ^2*^ = 21 : 1. 



Mit anderen Worten : Wenn man von der Absorption des Lichtes 

 durch das Glas und von unvermeidlichen Fehlern in der Struktur 

 des Glases absieht, wird durch den Lichtleiter die Lichtintensität 

 auf das 21 fache gesteigert. 



Bisher wurde angenommen, dass der Lichtleiter an dem der 

 Lichtquelle abgekehrten Ende II mit einer senkrecht zu der Achse 

 stehenden Ebene abschliesst. Dabei würde das Licht in einem um 

 die Achse des Zylinders g (Fig. 3) gruppierten Strahlenbündel aus- 

 treten. Bei meinen Versuchen soll aber die Hauptmasse der Strahlen 

 nach oben geworfen werden. Deshalb musste die Ebene II durch 

 eine schräg nach dem Ende und oben verlaufende Ebene ersetzt 



Pflfiger's Archiv für Physiologie. Bd. 167. 16 



