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explicitement envisagée par du. Bois-Heymond ii y a un demi-siècle, 

 peut être précisée, comme l'a montré Ostwald, par la notion bieft com- 

 prise de membranes semi-perméables (1). 



Imaginons sur le trajet d'un conducteur électrolytique tel qu'un tissu 

 vivant, comprenant des sels divers, un diaphragme perméable à certains 

 ions, imperméable (ou beaucoup plus lentement perméable) à certains 

 autres. Les ions qui passent transportent le courant, les ions qui ne 

 passent pas donnent lieu à une charge électrostatique. 



Cette polarisation de ' membrane peut être traitée, en première 

 analyse, ni plus ni moins que toute polarisation, comme une charge de 

 condensateur; il faudra ajouter que le condensateur a une fuite. 



Soit un condensateur de capacité C, dont les armatures sont reliées par un 

 conducteur de résistance p; soit R la somme des résistances extérieures. 

 Quand il y aura dans le système une différence de potentiel connue, nous 

 aurons affaii-e à un problème physique entièrement défini que nous pouvons 

 traiter complètement par l'analyse mathématique (2). 



Si, par exemple, on demande quelle est la charge qt qui existera dans le 

 condensateur au bout du temps t, on trouve, pour une force électromotrice 

 V constante 



■ ^ 



e étant la base des logarithmes naturels. 



g,= Vc5dlf ^l_e-^ 



Posons que le seuil de l'excitation sera atteint quand le condensateur 

 hypothétique sera chargé à un certain potentiel; nous pouvons (au 

 moyen de l'équation ci-dessus) déterminer le voltage V nécessaire pour 

 atteindre ce résultat en un temps t donné; cette relation est la forme la 

 plus directement expérimentale de la loi d'excitation. 



La formule sera, en prenant des constantes globales : 



i — e p 



Cette formule {logarithmique) est bien difîérente en elle-même de 



a 



celle de "VVeiss, \ = -4- b {hyperbole). Mais dans l'ordre des durées le 



plus souvent employées pour nos recherches sur le nerf de la grenouille 

 (de 3 à 30 dix millièmes de seconde), on peut, avec l'une et l'autre loi, 

 obtenir des courbes presque superposables. 



(1) Zeifsch. f. physik. Chemie, t. VI, 1890, p. 71. 



(2) Ce travail mathématique, dont j'ulilise ici seulement une petite partie, 

 a été très obligeamment effectué pour moi par deux étudiants de la Sorbonne, 

 MM. Chatanay et Lévy, qui m'ont établi toutes les intégrales dont j'ai pu avoir 

 besoin ; je suis heureux de leur adresser ici mes remerciements. 



