852 SOCIÉTÉ DE BIOLOGIE 



Soit donc une contraction de durée faisant passer le muscle de la 

 position à la position 1. lui appelant Qo l'intensité initiale du flux de 

 chaleur (énergie tonique) et Q^ son intensité finale, l'élément constant 

 du dégagement calorique sera la chaleur QJ); et il est aisé de voir 

 (p. 721 de notre ouvrage) que, si la transformation est continue, 

 Taccroissementdu dégagement calorique, produit par la contraction, 



sera : ^ — ~ " 



Ce qui précède concerne la contraction proprement dite. Mais il faut 

 insister maintenant sur ce fait que, pendant le retour' (ou détente) du 

 muscle, pour donner à la variation soustractive du flux calorique son 

 signe négatif, nous serons obligés de prendre pour constante du débit ca- 

 lorique la chaleur dégagée dans la position finale 1, c'est-à-dire 0^6; et 

 alors la diminution de chaleur produite par la délente sera en grandeur 



• Qo - Q. . 



et en signe — ^— ' 6. 



En posant, selon la notation qui convient aux transformations isother- 

 miques, — =zS» l'élément variable de la dépense d'énergie sera donné 



S s So s 



par TX ' c) "° Q pour la contraction, et par T X -^—â — '^ pour la 



détente (1). 



Avec cette énergie, qui change de signe suivant le sens du mouvement 

 et peut se détruire dans le va-et-vient du muscle, nous avons donc 

 réussi à expliciter l'énergie compensée de la contraction. 



Bref, dans l'énergie totale de cette contraction, nous avons fait appa- 

 raître successivement : 1"' l'équivalent calorique du travail; 2° l'énergie 

 du tonus initial; 3° l'énergie compensée. La recherche de ces trois 

 termes énergétiques résulte de l'interprétation immédiate des faits. Il 

 ne reste plus qu'à attribuer au muscle, comme à tout système qui évolue 

 isothermiquement, une chaleur non compensée de vitesse, pour avoir les 

 formules thermodynamiques delà contraction (pages 726 et 729 de notre 

 traité). 



En résumé, ce que nous avons tenu à bien faire remarquer, c'est que : 



1° Ces formules, analogues aux formules thermodynamiques de l'iso- 

 thermie, ne sont cependant pas posées a priori et ne doivent pas être 

 considérées comme l'application pure et simple des opérations de l'iso- 

 thermie à la contraction musculaire: 



2° En effet, il faut faire intervenir ici un élément constant de dépense 

 énergétique (lié à l'équilibre mobile), élément qui n'existe pas dans les 

 systèmes ordinaires; 



(1) T est la température absolue; S représente une grandeur analogue à 

 l'entropsie ordinaire des thermodynamiciens. 



