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Kanten 



Berechnet 



Gemessen 



101 



:x(lll) 



1550 44,65' 



155» 53' 



» 



:011 



139» 15,3' 



139» 20' 



n 



:101 



117» 46,4' 



117» 43' 



n 



:011 



139» 15,3' 



139» 20' 



>c{m) 



010 



114» 15,3' 



112» 38' ca. 



J7 



110 



128» 41,25' 



128» 35' 



n 



100 



118» 6,4' 



118» 15' 



?) 



110 



51» 18,75' 



51» 25' 



?7 • 



100 



61» 53,6' 



61» 45' 



n 



011 



151» 53,6' 



151» 58,3' 



n ■ 



;r(lll) 



102» 37,5' 



101» ,30' ca. 



n 



011 



119» 57,6' 







011: 



010 



117» 45,6' 



117» 15' 



!! • 



010 



62» 14,5' 



62» 45' 



n 



100 



90» — ' 



89» 49,5' 



>; • 



110 



107» 49,4' 



IO8V2" ca. 



011: 



101 



139» 15,3' 



139» 20' 



Physikalische Eigenschaften. 



Unter dem Polarisationsmikroskop zeigt sich, dass die 

 Maxima der Auslöschung sowohl auf den Pinaköiden wie 

 auf den Säulen parallel und senkrecht zu den Säulenkanten 

 liegen. Auf dem Makropinakoid ooPoo zeigt sich der Aus- 

 tritt der optischen Axen schon in Luft, auf dem Brachy- 

 pinakoid coPco erst in Oel, und zwar ist die optische 

 Axenebene das geometrisch nicht ausgebildete basische 

 Pinakoid. Erste Mittellinie ist die Prachydiagonale. Der 

 Sinn der Dispersion ist q^v. Die Doppelbrechung ist 

 energisch und ihr Charakter positiv über der ersten 

 Mittellinie. 



Um nun den wirklichen, spitzen, optischen Axenwinkel 

 = 2 Va zu bestimmen, wurde zuerst in einer Platte parallel 

 dem Makropinakoid — man kann gewöhnlich einen ganzen 

 Krystall benutzen — im Groth'schen Axenwinkelapparat 



