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Steighöhe in einer Röhre proportional der specifisehen Cohäsion, 

 umgekehrt proportional dem Röhrenradius und proportional dem 

 Cosinus des Randwinkels ist, den die Flüssigkeitsoberfläche an 

 ihrem Rande mit der vertikalen Röhrenwand einschliesst. Die Steig- 

 höhe hängt nur von der Gestalt der .Flüssigkeitsoberfläche, durchaus 

 nicht von der Gestalt des übrigen Theiles der Röhre ab. Aus einem 

 Trichter mit feiner Oeffnung fliesst Quecksilber nicht aus, da der 

 capillare Druck der convexen Oberfläche es daran hindert. Je kleiner 

 die Oeffnung und je grösser die Krümmung der Flüssigkeitsober- 

 fläche , um so grösser muss der Druck sein , der das Quecksilber 

 zum Ausfliessen bringt. In Flüssen und Bächen bildet der feine 

 aus dem Wasser abgelagerte Schlamm eine Reihe von sehr kleinen 

 Oeffnungen , in denen das Wasser auch durch eine Reihe coovexer 

 Kuppen am Abfliessen in den Erdboden verhindert wird. Das Cosi- 

 nusquadrat desselben Randwinkels misst das Verhältniss der An- 

 ziehung der festen Wandsubstanz und der Flüssigkeit auf ein Flüs- 

 sigkcitstheilchen an dem Rande des krummen Flüssigkeitsmeniseus. 

 Der Randwinkel selbst lässt sich mit einem an einem Goniometer 

 befestigten Spiegel leicht genau messen. Bekleidet man die Wand 

 mit einer Schicht eines fremden Stoffes, so ändert man den Rand- 

 winkel. Die Molekularkräfte zwischen den kleinsten Theilchen der 

 Wand und der Flüssigkeit sind nur in sehr kleiner Entfernung E 

 wirksam. Ist die Dicke der aufgebrachten Schicht grösser als JE, 

 so ist der Randwinkel ebenso, als ob man die ganze Wand aus der 

 fremden Substanz gebildet hätte. Man kann die Dicke dieser Sub- 

 stanz in einer keilförmigen Schicht allmälig wachsen lassen und die 

 Dicke bestimmen, wo der Randwinkel anfängt constant zu werden. 

 Diese Dicke giebt dann die Entfernung, in welcher die Molecular- 

 kräftc der Capillarität noch wirksam sind. Die Dicke der Substanz 

 lässt sich indireet optisch bestimmen. So fand Verf., dass die Ent- 

 fernung, in welcher Molecularkräfte noch wirksvm sind, 50 Millionen- 

 thcile eines Mm. oder etwa y^ einer mittlem Lichtwelle beträgt. 

 Bei flachen Tropfen auf einer horizontalen Unterlage steht die 

 Tropfenhöhe in einer einfachen Beziehung zur specifisehen Cohäsion 

 der betreffenden Flüssigkeit , sobald der Durchmesser des Tropfens 

 eine bestimmte Grösse (20— 30 Mm.) übersteigt. Der vertikale Abstand 

 von Kuppe und Bauch eines solchen flachen Tropfens ist die Tropfen- 

 hohe. Derselbe giebt ins Quadrat erhoben die speeifische Cohäsion 

 der Flüssigkeit.' Die Gestalt einer flachen Luftblase unter einer 

 horizontalen Fläche im Innern einer Flüssigkeit ist genau dieselbe, 

 wie die eines flachen Tropfens derselben Flüssigkeit in Luft, nur 

 dass die Kuppe nach unten liegt. So lassen sich alle Körper in 

 Gruppen von gleicher Höhe der flachen Tropfen ordnen, sobald 

 man sie bei ihrer Schmelztemperatur vergleicht. Abweichungen von 

 diesem Gesetz sind nur scheinbar und deuten auf Verunreinigung 

 der Flüssigkeit. An der Glänze zweier nicht in jeden Verhältniss 

 mischbaren Flüssigkeiten hat man ebenfalls wie in freien Flüssigkeits- 



