«Hu 



w W— 1 —■*■ 



IMHVM 





361 



noch sehr wenig verbreitert. Bestehen Dichtigkeitsgranzen , unter- 

 halb deren eine Aenderung des Spektrums durch die Temperatur nicht 

 mehr bedingt ist? Die Vereinigung der Wassers toffHnien und Stick - 

 stoffbanden bei Anwendung feuchter Luft für Entladungen des ein- 

 fachen Inductionsstromes deutet auf eine Hitze der continuirlichen 

 Endladung des letzten, weiche der Funkentemperatur des Wasser- 

 stoffs gleich kommt. Von der starken Funkenentladung mit Linien - 

 spektrum im Stickstoff war daher eine die Funkentemperatur des 

 ersten Gases weit übertreffende Hitze zu erwarten und das Glühen 

 des Wasserstoffs im Stickstofffunken musste denselben weit höhereu 

 Temperaturen und ihren Einwirkungen aussetzen als die Funken- 

 entladung in reinem Wasserstoffgase selbst. In der That zeigen 

 sich die Linien des dem Stickstoff beigemengten Wasserstoffs viel 

 stärker verwaschen als die des reinen Gases bei demselben Druck. 

 Wurde zu einer constanten Menge Wasserstoffs Luft zugelassen, so 

 dass der partielle Druck constant blieb: so verbreiterten sich seine 

 Linien. Aehnliche Versuche haben Stearn und Lee beschrieben. 

 Ihr leitender Gedanke ist, dass der Grund der Linienverbreiterung 

 nur von der Spannung der auf einmal durchgehenden Elektricität 

 abhänge, wogegen Verf.s Versuche davon ausgingen, dass eine solche 

 Annahme unzulässig sei, und der Beweis dafür durch dieselben ge- 

 führt ist : bei gleicher Summe der Widerstände giebt die Flasche 

 viel stärkere Verbreiterungen, wenn die Luft als Träger des grössten 

 Widerstandes dem Wasserstoff beigemengt ist , als wenn man den 

 grössten Widerstand in Gestalt einer Luftstrecke nach aussen ver- 

 legend den Funken der Röhre durch reinen Wasserstoff gehen lässt. 

 Die Constitution einer Reihe von Gasspektra hat Wüllner speciell 

 beschrieben, Verf. stellt noch einige von dessen Resultaten ab- 

 weichende Ergebnisse lür den Wasserstoff zusammen. Nach Wüllner 

 reicht das Spektrum der verbreiterten Linien und das durch Tempe- 

 raturerhöhung daraus hervorgehende ganz continuirliche Spektrum 

 von H« bis Hy und schliefst plötzlich mit letzter verbreiterter Linie 

 ab. Eine weitere Ausdehnung des Spektrums durch Gasdichte hält 

 W. für unwahrscheinlich. Verf. nahm noch H<f sehr deutlich wahr. 

 Zwischen H« und IM und über letzte Linie hinaus erstreckt sich 

 bei noch massigen Verbreiterungen bereits deutlich ein ganz con- 

 tinuirliches Spektrum. Das erste Spektrum des Wasserstoffs schliefst 

 nach W. zwischen HjS und Hy, Verf. verfolgt es viel weiter, die 

 starke Fluorescenz der Glasröhren welche das Licht erregt, hätte 

 längst zeigen müssen, dass das Spektrum viel länger ist als bisher 

 angegeben. Die Ilelligkeitsvertkeilung in dem continuirlichen Grunde 

 mancher Linienspektra schien derart mit der relativen Intensität 

 der einzelnen Stellen im Spektrum erster Ordnung übereinzustimmen, 

 dass Verf. versuchte von einem Bandenspektrum durch Temperaturer- 

 höhung direct zu einem continuirlichen Spektrum zu gelangen. Für 

 den Stickstoff gelang es, für den Wasserstoff sind weitere Versuche 

 nöthig. Bei den geringsten Dichten, bei welchen Flaschenent- 



