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SEANCE DU 5 AVRIL 



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tique des tissus ambiants et la résistance offerte au brassard en 

 caoutchou-c par les points solides sur lesquels il s'appuie. A par- 

 tir de ce moment, la pulsation sanguine n'a plus à vaincre la 

 résistance à la dilatation de la paroi artérielle, puisque celle-ci 

 est flasque. Déchargée de cet effort, elle dispose de plus d'énergie 

 pour refouler le brassard. Or, l'amplitude de l'oscillation est tou- 

 jours mesurée par la variation de volume entre l'artère aplatie 

 et l'artère au maximum et se trouve ainsi fonction du degré 

 d'aplatissement initial. Au moment où P = T, nous pourrons 

 enregistrer simplement une discontinuité dans la courbe, un 



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point anguleux, traduisant le brusque affaissement de l'artère. 

 On conçoit donc que pour quelques valeurs de P supérieures à 

 T, l'amplitude des oscillations continue à croître. Nous attein- 

 drons ainsi le maximum de la courbe clinique ne correspondant 

 à aucun point physiologique ou physique déterminé. 



I\^ phase. — Puis l'amplitude des oscillations commencera à 

 décroître parce que la compression croissante étouffera peu à peu 

 les pulsations artérielles. Les oscillations cesseront d'être percep- 

 tibles lorsque l'appareil ne sera plus assez sensible pour les en- 

 registrer. Pour un même appareil, le point d'évanouissement de 

 la courbe peut mesurer l'importance du coup de bélier sanguin 

 et, par conséquent, donner une valeur relative de l'énergie pul- 

 satile que nous pouvons comparer à la surestimation de cette 

 partie de la courbe que nous avons apprise à connaître dans nos 

 communications antérieures. 



