SÉANCE DU 1°" FÉVRIER 187 
Je me propose aujourd’hui de discuter les premiers points suivants : 
pour mesurer, avec ma méthode, l'intensité du champ à l'endroit où 
les graines ou tissus sont traités, on doit viser le tube en fonctionne- 
ment à l’aide d’un cryptoscope, portant, d’une part, une plage de 
platino-cyanure de Baryum, irradiée par les rayons X: d'autre part, 
une plage voisine irradiée par l’étalon de radium; on s'éloigne du 
tube jusqu’à ce que la luminescence des deux plages soit égale. A cette 
distance, et pour l'appareil que je soumets aujourd’hui à la Société, le 
champ présente le quart de l’unité. Le ruban métrique qui indique 
cette distance permet, en se reportant à un barème établi d’après les 
lois du carré des distances, de connaître l'intensité à la distance où 
l’on opère. Deux questions se posent : 
1° La loi du carré de la distance n'est-elle pas, du fait de l’absorption 
des rayons X par l’air atmosphérique, mise en défaut d’une façon assez 
appréciable pour fausser les résultats expérimentaux ? 
2° Le platino-cyanure de Baryum reste-t-il pareil à lui-même lorsqu'il 
a été soumis au rayonnement X et au rayonnement du radium? 
La constance de luminescence de l'écran est assurée dans le nouveau 
modèle de cryptoscope que je présente aujourd’hui. La modification 
répond aux deux desiderata suivants : 1° laisser le platino-cyanure le 
moins de temps possible exposé au rayonnement du radium ; 2° inter- 
changer les plages rayons X et radium, et exposer le platino-cyanure 
à la lumière du jour dans l'intervalle des séances. Pour cela, j'ai rendu 
l'écran mobile sur une glace qui le supporte, et l’étalon de radium est 
monté sur un support à bascule qui lui permet de se mettre en place 
seulement quand on en a besoin. \ 
Je n'insiste pas sur les détails techniques qui n'offrent An un intérêt 
secondaire ici. 
Quant à la première question, on sait que d’après es lois établies 
par Benoist, un corps absorbe d'autant moins les rayons X qu'il est 
moins dense et que ses éléments sont d’un poids atomique plus 
faible. En outre, les rayons sont d'autant moins absorbés qu'ils sont 
produits par un tube plus dur. On pouvait donc penser « priori que 
l'air atmosphérique ne mettrait pas en défaut la loi du carré de la 
distance d’une quantité supérieure à la limite de précision exigée dans 
les expériences biologiques. 
Cependant, il était indispensable de donner à ces prévisions le 
contrôle de lexpérience, et voici comment j'ai opéré : j'ai comparé 
l'effet photographique d’un tube placé à 10, 20, 40 et 60 centi- 
_ mètres en le maintenant dans des conditions identiques de fonc- 
tionnement, et en calculant le temps de pose d’après la loi du carré 
de la distance. J'ai répété l'expérience pour les différentes qualités de 
rayons du n° 2 au n° 9 environ, et de manière à faire absorber les doses 
de 1M,2M,3 M, calculées d’après le barème. Les 72 épreuves sériées 
