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werden, zeigen nämlich eine auffallende Analogie mit denjenigen, 

 welche die Intensität des durch ein Gitter gebeugten Lichtes be- 

 stimmen. So überraschend diese Ähnlichkeit auf den ersten Blick 

 erscheinen mag, so kann sie bei näherer Überlegung doch nicht be- 

 fremden. Wie nämlich die Diffraktionsbilder, welche jede Spalte 

 des Gitters für sich bilden würde, sich wegen der Regelmässigkeit 

 des Gitters zu einem regelmässigen Ganzen verbinden, so setzen 

 sich die durch die einzelnen Druckimpulse hervorgerufenen 

 Schwingungen des Quecksilbers im Manometer wegen der regel- 

 mässigen Folge der Impulse zu einer regelmässigen periodischen 

 Bewegung zusammen. 



Um den Ausdruck der Oszillationen zu erhalten, hat man nur 

 aus (17 a) den Wert der Funktion (p in die mit (3 c) identische 



Gleichung 



1 ^ 

 X = r^^^fff) (t — G) (e''" — g-''-'^) e-'"^ a(7 

 2tro ^ ^ ^ V. f 



einzusetzen. 



Diese Rechnung lässt sich in weit einfacherer Form durch- 

 führen, wenn man in jeder einzelnen Periode der Druckänderung 

 die Zeit, statt vom Anfange des Versuches, rechnet von dem Beginn 

 des letzten Druckimpulses. Ich führe also zur Abkürzung ein 



/„, =.i — 2mT 



für jeden ganzzahligen Wert von m, der kleiner oder gleicli n ist. 

 Dadurch lassen sich die Gleichungen (25 a) ersetzen durch die Be- 

 dingungen, dass 



(f) (t) ^p^h ist, wenn ^ ^^^ ^, ) n 7 n 



(f,(t) = 0, wenn ^^tn,^2T | • • • • (17b) 



welche für jeden ganzzahligen Wert von m gelten, welcher 



^ w ^ w 



ist. Dadurch entstehen für die Funktion q)(t — a) folgende Be- 

 dingungen : 



q) (t — g) = p^ h, wenn t,,, — d- Z- a ^ U 

 cp {t — ff) = 0, wenn C Zg z. im-^\ — ^ 



Setzt man diese Werte in die Gleichung (3e), so erhält man 



für X verschiedene Ausdrücke, je nachdem die eine oder die andere 



der beiden Ungleichheiten 



^zuzLd- (18a) 



&ZtnZ2T . . . 



;'} . (17e) 



