Zur Theorie des Kymographions. 305 



erfüllt ist; von diesem bezeichnet die erste, dass der betrachtete 



Zeitmoment 



t = U-{-2.nT (19) 



in die Zeit des positiven Druckes p^h fällt, dagegen die zweite, 

 dass dieser Augenblick in der Zeit des Druckes Null liegt. 



Unter Voraussetzung der ersten Ungleichheit (18 a) lässt sich 

 die Gleichung (3e) schreiben: 



m^=n — 1 tut 



dagegen ist, wenn die zweite Ungleichheit (18 b) stattfindet, 



ic = rrgi") = iV 2* / (e"''^— e -"•'') e-'"^f?ff (20b) 

 Nur im Falle n^o gelten statt dieser Gleichungen die folgenden 



(20 a) 



Aj2^ t 



xM = ^- f{e '''" — e-'''")e-^"'do 



(20c) 



Nach dieser Bezeichnung kann man das Gesetz, das die 

 Oszillationsamplitude befolgt, so aussprechen, dass dieselbe in den 

 aufeinanderfolgenden Zeitintervallen durch eine Reihe verschiedener 

 Funktionen 



a^i^o), X2^^\ Xi^^\ xP a;i("), ^2^") • • • • 



angegeben werden kann, so dass für einen Moment ^, für welchen 



2„T^^^2wr + ^ ist, £_=££)_ 

 ist; dagegen wird, wenn 



2wr + ^^^^2(« ^X)T: x=_xj^ 



Es entspricht also der Index 1 einem Zeitpunkte, in welchem 



der äussere Druck Ifi tätig ist, dagegen der Index 2 einem solchen, 



in welchem die Wirkung dieses Druckes aufgehoben ist. Ferner 



deutet der obere Index n an, dass seit dem Anfange des ersten 



Impulses eine Zeit verflossen ist, welche grösser als 2w T und 



kleiner als 2 (w + 1) T ist. Die Funktion a^i^"^ gilt also während 



des (w + 1) ten Stosses, die Funktion x^'''' nach Vollendung 



desselben bis zum Eintritte des folgenden. 



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