398 Ernst Blumenfeldt: 



sich nicht als einwandfrei, da sie nicht unerhebliche Polarisations- 

 ströme lieferten, wie die Eichungskurven zeigten. 



Die Arterien wurden abwechselnd unter konstantem und rhyth- 

 mischem Druck durchströmt und die für die Strömungsströme als 

 massgebend gefundenen Faktoren (S. 391) der Reihe nach geprüft 

 mit dem Ergebnis, dass einzelne Faktoren von gleichem, andere 

 von wesentlich verschiedenem Einfluss sind wie bei den Glasröhren. 



Übereinstimmend mit den Befunden an Glasröhren wurde fest- 

 gestellt, dass bei konstantem wie bei rhythmischem Druck die Grösse 

 der EMK im allgemeinen der Geschwindigkeit der Strömung pro- 

 portional ist. Demgemäss erhält man, wenn man die Geschwindig- 

 keit von auf einen bestimmten Wert wachsen lässt, eine der Ge- 

 schwindigkeit bzw. dem Druck proportionale Bewegung der Saite, wie 

 dies in der zweiten Hälfte der Figg. 3—5 Taf. VI zu sehen ist. 

 Bei rhythmischem Druck (erste Hälfe derselben Figuren) erhält man 

 pulsatorische Saitenbewegungen von monophasischem Charakter wie 

 bei den Glasröhren, wobei gleichfalls die Bewegung der Saite dem 

 Druck (der Geschwindigkeit) proportional erfolgt. Während der 

 konstanten Strömung bleibt der Saitenausschlag im allgemeinen kon- 

 stant; doch wurden auch geringe, teils allmählich („Saitenwanderung"), 

 teils mehr plötzlich erfolgende Änderungen der EMK beobachtet, 

 bei denen nicht entschieden werden konnte, ob die Ursache im 

 Galvanometer oder in der Röhrenwand zu suchen ist. 



Ferner hat die Geschwindigkeit der Strömung, die 

 Natur der Flüssigkeit sowie ihre Temperatur bei den ab- 

 getöteten Arterien prinzipiell denselben Einfluss auf Richtung und 

 Stärke der elektrischen Ströme wie bei den Glasröhren. Der Ab- 

 stand der Elektroden hat innerhalb der untersuchten Strecken 

 (1 — 10 cm) keinen Einfluss auf die Form der Ströme und keinen 

 grossen auf die Stärke. Das Maximum der Ausschläge wurde bei 

 etwa 2 cm Abstand gefunden, von da ab erfolgt geringe Abnahme 

 nach beiden Seiten. 



Dass nicht der Druck, sondern die Geschwindigkeit der 

 massgebende Faktor ist, wurde durch die oben (S. 397) ge- 

 schilderte Doppelkapillare erwiesen und wird durch Fig. 4 a und b 

 Taf. VI illustriert. In Fig. 4 a wird die Arterie im ersten Pulse 

 rhythmisch, darauf konstant durchströmt, während der Druck im 

 Reservoir 140 cm Wasser beträgt; am Ende der Arterie befindet sich 

 als Widerstand die eine Glaskapillare der Fig. 1 b S. 393. In Fig. 4 b 



