12 E. Wilke und 0. Meyerhof: 



Wenn man nun r — bildet, dann liefert das zweite Glied einen 

 Ausdruck von der Form 



av 



je ^''cos a /. 



n 







\e *'■' ■2{x — (x)—e ^^' '2{a—x)\da .... (4), 



welcher für sehr kleine Werte von x schon bei kleinen Werten von t 

 sehr klein wird und vernachlässigt werden kann. Je grösser x ist, 

 desto grösser muss t werden, damit sieh der Ausdruck der Null 

 nähert, d. h. je grösser die Entfernung von der Elektrode oder von 

 der Membran ist, desto länger dauert es, bis der Vorgang an diesem 

 Punkt stationär geworden ist. Für grosse t fällt der Ausdruck weg, 

 und das erste Glied liefert die Lösung. 



N ernst hat nun, indem er ic — setzte, das Quadratwurzel- 

 gesetz erhalten, d. h. er verfolgt den Vorgang unendlich nah an 

 der Elektrode bzw. an der Membran. Praktisch ist es natürlich 

 nicht möglich", den Vorgang unendlich nah an den Elektroden 

 messend zu verfolgen ; eine gewisse Schichtdicke muss selbst bei der 

 Messung des Potentials angenommen werden. Bei unseren Ver- 

 suchen über die Ausfällung des Eiweisses an Gu-Elektroden und an 

 Membranen ist die Schichtdicke schon recht erheblich, da sonst die 

 Ausfällung nicht sichtbar wäre. Wir haben deshalb versucht, die 

 experimentellen Ergebnisse auch mathematisch zu verifizieren, indem 

 die Schichtdicken mit in Rechnung gezogen wurden. Die Reiz- 

 sehwelle würde demnach erreicht werden, wenn die mittlere Konzen- 

 tration in dem Raum zwischen a: = und x einen bestimmten Be- 

 trag erreicht. Es gilt dann also der Ausdruck 



X t 



«-^« + '//^^'-'^ (5)- 







Wir erhalten dann für die Reizschwelle: 



1 / -xl/jL 

 v-\e y 2k 

 n \ 



konst. .... (6). 



