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S, 165) ist angenommen worden, dass die Bewegungen ohne Reibung 

 erfolgen. Bekanntlich ist man nicht in der Lage, die Reibungskräfte 

 theoretisch zu berechnen, sondern man ist auf eine empirische Be- 

 stimmung derselben im einzelnen Falle angewiesen, deren Ergebnis 

 dann zur Korrektur der als reibungslos behandelten Massenkräfte 

 angewandt werden kann; die Bestimmung gestaltet sich in unserem 

 Fall folgendermaßen: Als Maß der natürlichen Wider- 

 stände des Manometers dient die Abnahme der Amplituden 

 der Eigenschwingungen. Unter der Voraussetzung, dass die Wider- 

 stände der Geschwindigkeit der Flüssigkeitsbewegung proportional 

 sind, erfolgt die Abnahme gleichmässig derart, dass das Verhältnis 

 je zweier aufeinanderfolgender Schwingungen konstant ist; den 

 natürlichen Logarithmus dieses Verhältnisses nennt man das logarith- 

 mische Dekrement;^) seine Untersuchung bildet daher ein Kriterium 

 für die Richtigkeit jener Voraussetzung. 



Aus dem logarithmischen Dekrement D lässt sich dann ein 



Dämpfungsfaktor K' = — ~~m '^ berechnen, der nun selbst wieder 



zur Korrektur von T benutzt werden' kann; diese erfolgt nach der 

 Formel: 



T=^ , ^ J W- .... (II) 



y 4 M' E' — Z'2 



Sind die Widerstände verschwindend klein, kann K' im Ver- 

 hältnis zu 4 M' E' praktisch = gesetzt werden, so geht die 



Formel über in T = 2 /r 1/ -^. Mit wachsenden Widerständen 



aber nimmt K' und damit sein Einfluss aufT sehr rasch zu bis zu 

 dem Grenzwert -i M' E' = K'-\ m diesem Falle erfolgt die Ein- 

 stellung des Instrumentes aperiodisch. 



Im folgenden soll nun untersucht werden: 



1. ob das Dekrement konstant, die Voraussetzung also richtig 

 ist, dass die Widerstände der Geschwindigkeit der Flüssig- 



- keitsbewegung proportional sind, und 



2. ob sich der Einfluss der Widerstände auf die Sehwingungs- 

 dauer T tatsächlich in der von der Formel geforderten 

 Weise äussert. 



1) Helmholtz, Vorlesungen über die Dynamik diskreter Massenpunkte 

 S. 108. Leipzig 1898. 



