Experimentalkritik der Frank'scheii Theorie der elast. Manometer. 1§5 



Erst durch die doppelte Dämpfung am Anfang und Ende des Systems 

 (Nr. 4 der Tabelle) wird die Schwingungszahl in geringem Maße 

 (um 2 — 4'^/o) erniedrigt. 



Bei der Dämpfung 0,4 mm erfolgt die Einstellung aperiodisch, 

 so dass Schwinguugszahlen und Dekremente nicht messbar sind, und 

 der Einfluss der Dämpfung sich nur an der verlängerten Einstellungs- 

 dauer auf den neuen Druck messen lässt (s. die Spalten [Einstellungs- 

 zeit] der Tabelle). 



Die Dekremente zeigen ein eigentümliches Verhalten : während 

 das erste Dekrement des gedämpften Manometers, wie zu erwarten 

 ist, im Vergleich zum ungedämpften eine starke Erhöhung auf den 

 zwei- bis dreifachen Wert zeigt, wird das zweite oder auch das dritte 

 Dekrement wieder auffallend klein; sein Wert kann bis auf ein Zehntel 

 des ersten, ja bis auf Null sinken. Dieser starke Sprung der De- 

 kremente scheint für die künstliche Dämpfung charakteristisch zu 

 sein, wenigstens bei einer gewissen Grösse der wirksamen Masse 



©■ 



die im vorliegenden Falle 317 beträgt. 



Zweiter Versuch. 



In einem zweiten Versuch wurde der Einfluss der Dämpfung 

 bei verschiedenem Röhrendurchmesser festgestellt. Zu 

 diesem wurde dasselbe Manometer benutzt wie im vorhergehenden 

 Versuch (Dämpfungslöcher 0,6 und 0,4 mm), und es wurden nach- 

 einander vier Röhren von den in der folgenden Tabelle XV an- 

 gegebenen Durchmessern an das Manometer angesetzt. Die Länge 

 der Flüssigkeitssäule vom freien Flüssigkeitsspiegel bis zur Ein- 

 mündung in das Manometer betrug in allen Fällen 60 cm. Der 

 einwirkende Druck schwankte zwischen 40 und 140 cm Wasser. 



Da die Dekremente sich bei der künstlichen Dämpfung der 

 Manometer als besonders inkonstant erwiesen, sah ich mich ver- 

 anlasst, nach einem anderen Maß für die Beeinflussung der Massen- 

 wirkung durch die künstliche Dämpfung zu suchen und benutze im 

 folgenden das Verhältnis der ersten Amplitude (Überschreitung der 

 neuen Gleichgewichtslage) zur Grösse der Druckschwankung, welches 

 ich dynamischen Quotienten nennen will; er wächst mit 

 der Massenwirkung und nimmt mit fortschreitender Dämpfung ab 

 bis zum Werte Null. In der Tabelle XV a ist dieser Quotient neben 

 den Schwingungszahlen verzeichnet, ausserdem die Zahl der Eigen- 

 schwingungen bis zum Erlöschen. 



