Die Thermoströme des Muskels und die „Membrantheorie" etc. 599 



Also ist die Differenz der Kräfte: 



P 

 P 



Dies wäre die Kraft für den beobachteten Strom bei den absoluten 



Temperaturen T^ und T^. 



Nun kann man die Temperaturkoeffizienten der Beweglichkeiten 



A,=^(r.^^'-r,'^^)in^ . . (7,.). 



u und V als nahe zugleich ansehen ^), also * 



und erhält dann annähernd: 



u -\- V p 



p 



setzen, 



(8). 



Die Kräfte dieser Ströme sind hiermit den Temperaturdifferenzen 

 beider Stellen des Muskels nahezu proportional. 



Sie besitzen also die Natur der Thermoströme. Es ist: 



J^y.Js,,= T,-T,:T,-T^ .... (9). 



Folgender Versuch bestätigt die annähernde Richtigkeit der 

 Formel (9) zur Genüge: 



Versuch 8. 



Zimmertemperatur 19,5" C. Sartorius, beiderseits mit Läugsschnitt abgeleitet. 

 Eine Längsschnittstelle eingetaucht, Strom + wenn er zur eingetauchten Stelle 

 geht, f], f 2 = Temperatur. ^ Thermostrom. 



Nr. 



*i 



^2 



Cp beob. 



ti-h 







a) Obere Längssch 



nittstelle 



1. 1 



19,5 



20 



+ 23 



— 



2. 



19,5 



20 



+ 22 



— 



3. 



19,5 







+ 15 



19,5 



4. 



19,5 



36 



+ 29 



16,5 



J beob. 



/I ber. 



22,5 — 15 = 7,5 

 29 — 22,5 = 6,0 



6,4 



1) Diese Formel stimmt mit der von Nernst für den Thermostrom im 

 Kreise eines Elektrolyten von verschiedener Konzentration ,ui und ^«2 überein: 



Ey = 0,860 \t, ^'liz:^ — To *i2Z^2] In *^ X 10-* Volt. Zeitschr. f. physik. 



^ L «1 + 1^1 - ^'2 + l'2J i"2 



Chemie Bd. 4 S. 129—131. 1889. 



2) Allerdings zeigen die Temperaturkoeffizienteu der Ionen nicht unmerk- 

 liche Unterschiede. Davon rühren jedenfalls zum Teil die Abweichungen in den 

 numerischen Berechnungen der Versuche her. (Siehe l'ntersuchungen zur Thermo- 

 dynamik 1. c. S. 529 und 542.) 



