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finden, die freigewordene Polarisation abzuziehen. Wenn in 

 der Einzelschwankung der Strom höchstens verschwindet, so 

 wird die primäre Kraft also noch nicht einmal Null. 



Aus dem umgekehrten Grund ist die Nachwirkung be- 

 deutender, als die unmittelbare Beobachtung sie zeigt, denn sie 

 verdeckt die Verstärkung des Stromes, die eine Folge davon 

 sein muss, dass ein Theil der Ladungen frei ward. 



Die jetzt sicher erkannte verhältnissmässig geringe Tiefe 

 der Einzelschwankungen beweist, dass die Leichtigkeit, mit 

 welcher im Vergleich zur Zuckung ohne Metalle die secundäre 

 Zuckung erfolgt, nicht vom grösseren Betrage der Schwankung, 

 sondern von ihrer Geschwindigkeit herrührt. 1 ) 



Gegenüber jener geringen Tiefe erscheint die Grösse der 

 tetanischen Gesammtschwankung um so beträchtlicher. Dies 



r> 



heisst soviel, wie dass das Verhältniss -7= nur klein ist: denn 



aus Gleichung (5) oben S. 643 folgt, bei gegebenem x, -~ um 

 so kleiner, je grösser B r — B t . Wir können aber jetzt sogar 

 wirklich -^ <> in Verbindung mit der Dauer r der Einzelschwan- 

 kung als Bruchtheil der Secunde, numerisch auswerthen (vergl. 

 oben S. 643). Sei 100 die Zahl der in der Secunde vom Induc- 

 torium ausgehenden Schläge, was nicht fern von der Wahrheit 

 sein wird, so haben wir 



R P — 100t 



T ~ 100t * 



Erfahrungsmässig ist „- = 0-6, y , nach Hrn. Bern- 

 stein, höchstens = 1. Setzt man diese Werthe in Gleichung (6) 

 S. 643 ein, so erhält man r= 0-0040", y = 1 • 5. Nach Hrn. 



Bernstein's Versuchen ist r = 0-0039 ". 2 ) 



Natürlich ist ein so genaues Zusammentreffen mehr zufällig. 

 Die gewählte Zahl von Schlägen (100), das Verhältniss x = 2, sind 



1) Vergl. I. S. 539; — Untersuchungen u. s. w. Bd. IL Abth. I. 

 S. 95. 538. 



2) A. a. O. S. 56. 



