über das allgemeine Gesetz der Erregung. 165 



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widersteht allen diesen Versuchen. 



Deshalb habe ich in einer anderen Arbeit ^) an die Stelle dieser 

 Gleichung (3) die folgende, allgemeinere, gesetzt: 



|| + Ä(c-Co) = Ä^| (4) 



und habe in dieser Weise den gewünschten Zweck erreicht. 



Die Gleichung (4) hat dieselbe Gestalt wie die allgemeine 

 Gleichung, die Fourier^) für die Diffusion der Wärme in einem 

 von Luft umgebenen Stabe gefunden hat: 



dv , d^v .^. 



Tt+^^^^lx^ ("^' 



wo: V die Temperatur im Punkte x, 



h der Koeffizient der inneren Leitung, 



h der Koeffizient der oberflächlichen Leitung. 



Dieselbe Gleichung haben Thomson und Stokes^) für die 

 Bewegung der Elektrizität in einem unterseeischen Kabel , dessen 

 Isolierung nicht vollkommen ist, aligeleitet, welche Gleichung ich später 

 auf die Bewegung der Elektrizität in Kernleitern *) angewendet habe. 



Die Gleichung (4) gibt an, wie in einer dünnen, semipermeablen, 

 mit einem Elektrolyten gefüllten und allseitig auch von Elektrolyten 

 umgebenen Röhre eine von einem elektrischen Strom hervorgerufene 

 Konzentrationsänderung sich über die ganze Länge der Röhre fort- 

 pflanzt. 



Co ist die Konzentration der äusseren Flüssigkeit, 



e ist die zeitliche Konzentration in der Röhre, 



h ist der Diffusionskoeffizient der longitudinalen Bewegung, 



h ist der Diffusionskoeffizient der transversalen Bewegung. 



Für eine einzige Äluskel- oder Nervenfaser würde diese 

 Gleichung nicht zutreffen, aber für einen aus zahlreichen, an allen 

 Seiten von interfibrärer Flüssigkeit umgebenen Fasern zusammen- 

 gesetzten Muskel- oder Nerventeil, in welchem die Diffusion gleich 

 gut in transversaler wie in longitudinaler Richtung stattfinden kann, 

 ist Gleichung (4) gewiss anwendbar. 



1) Pf lüg er 's Arch. Bd. 119 S. 39. 



2) Theorie de la chaleur p. 266. 



3) Philos. Magazine vol. 11. 1856. 



4) P flu g er 's Arch. Bd. 71 S. 146. 1898. 



