Beiträge zur vergleichenden Physiologie der Verdauung. VI. 65 



langsamt 1 ); drittens sind aus demselben Grunde die vektorialen 

 Molekularkräfte nicht imstande, die sich berührenden Kristallenen 

 ordentlich zu richten 2 ). So erklären sich die Bilder der kristallisierten 

 Cellulose, wie wir sie beobachtet haben, und wie sie von den Kristalli- 

 sationen anderer hochmolekularer Suspenside (Solutoide) bekannt 

 sind: wir bekommen zahlreiche mikroskopisch kleine Sphäriten 

 ohne bestimmte Flächenabgrenzung und ohne ausgesprochene 

 Vektorialeigenschaften. Kurz, die Trägheit der Cellulosemoleküle 

 ist zu gross, als dass sie sich in grössere Aggregate sammeln könnten 

 und als dass die vektorialen Molekularkräfte diese Trägheit über- 

 winden könnten. Welche Kräfte sind es dann aber, welche bei der 

 Orientierung der Cellulosemoleküle in den Pflanzenmembranen mit- 

 wirken? 



Vor allem wächst ein Micell anders als ein einfacher Kristall, 

 wie das Naegeli 3 ) schon bemerkte. Bei dem Aufbau eines Mieells 

 kondensieren sich die Cellulosemoleküle nicht aus einer Lösung, wo 

 sie alle fertig gebildet sind, sondern es stellt jedes zu dem Molekül- 

 komplex hinzutretende neue Molekül etwas Werdendes dar und 

 wird dort angelagert, wo es eben entsteht. Es gibt keinen Grund, 

 anzunehmen, dass solche sich in statu nascendi befindenden 

 Moleküle nicht den vektorialen Molekularkräften folgen sollten, 

 welche sie schon während ihrer Entstehung bestimmt orientieren. 



Ausserdem können in den pflanzlichen Zellmembranen ver- 

 schiedene Spannungen, die durch das Wachstum der Zellhaut, durch 

 Turgor entstehen, und auch „solche der verschiedenen Zellen- und 

 Gewebssysteme gegeneinander" 4 ) auf die Richtung der Moleküle Ein- 



1) „Das zweite Stadium des Kondensationsprozesses besteht im Wachstum 



der Teilchen der dispersen Phase durch Diffusion. Die Geschwindigkeit eines 



derartigen Prozesses wird entsprechend der Theorie von Noyes-Nernst also 



ausgedrückt : D A .„ ,. 



v = — ■ • (C — Z), 



wobei D der Diffusionskoeffizient, ä die Länge des Diffusionsweges (die Dicke 

 der adhärierenden Schicht), G die Konzentration der umgebenden Lösung, l die 

 Teilchenlöslichkeit der dispersen Phase bei einem bestimmten Dispersitätsgrade 

 ist; C — l stellt die absolute Übersättigung dar" (v. VVeimarn, 1. c. S. 40). 



2) Die Erklärung, warum die molekulare Richtkraft mit der Grösse der 

 Moleküle rasch abnimmt, findet man bei 0. Lehmann, Die neue Welt der 

 flüssigen Kristalle S. 366. Akadem. Verlagsgesellschaft, Leipzig 1911. 



3) Theorie der Gärung S. 124. 



4) v. Ebner, 1. c. S. 24. 



Pflüger 's Archiv für Physiologie. Bd. 150. 5 



