118 M. Gildemeister: Zur Theorie 



Die ganze zwischen den Elektroden gelegene mehrere Zentimeter 

 dicke Gewebsschicht kann also nicht als Dielektrikum aufgefaßt wer- 

 den. Dagegen könnten wir annehmen, daß irgendwelche andere dün- 

 nen Schichten, beispielsweise die Zellmembranen, wie die Zwischen- 

 lage eines Kondensators wirken, und es ist von Interesse, unter dieser 

 Voraussetzung ihre Dicke zu berechnen. 



Der Strom durchsetzt auf seinem Wege von einer Elektrode zur 

 anderen zuerst die Hornschicht, ohne lebende Zellen, dann das Stratum 

 germinativum mit nach Sohotta^) 10 — 12Zellagen, dann im wesentlichen 

 Bindegewebe, Gefäße und Muskeln. Die hohe Polarisierbarkeit werden 

 wir mit großer Wahrscheinlichkeit den tätigsten Zellen, dem Stratum 

 germinativum, zuschreiben können. Nehmen wir dafür im Mittel 

 15 Zellagen an und berücksichtigen, daß im ganzen die doppelte An- 

 zahl zu durchströmen ist und von jeder Zelle 2 Oberflächen, so kommen 

 60 Schichten heraus. Für die hypothetische Schichtdicke erhalten wir 

 dann ^/g^ des zuletzt errechneten Betrages, gleich 0,71 • 7) • 10"' cm. 



Hält man die dielektrische Schicht für lipoid, so wird man für D 

 etwa 5 einsetzen; hält man sie für wässerig, so wäre D = 80. Im ersten 

 Fall ist dann die Dicke 3,5 • 10"'^ cm, im zweiten 57 • 10"^ cm. Beide 

 Werte sind für abgegrenzte isolierende Schichten im üblichen Sinne 

 recht unwahrscheinlich, der erste wegen seiner Kleinheit, die an mole- 

 kulare Dimensionen heranreicht oder sie gar unterschreitet, da ja die 

 Lipoide sehr große Moleküle haben, der zweite deswegen, weil man sich 

 schwer vorstellen kann, wie dünne elektrolythaltige Schichten überhaupt 

 auch nur einigermaßen isolieren können. 



Die ganze Schwierigkeit schwindet, sobald man die Theorie der 

 metallischen Polarisation von F. Krüger-) (aus dem iVerws^ sehen 

 Laboratorium in Göttingen) auf die mit nur teilweise durchlässigen 

 Membranen ausgestatteten Körperzellen überträgt, etwa in folgender 

 Weise : 



Überall wo an einer Phasengrenze Potentialsprünge vorhanden sind, 

 gibt es auch elektrische Doppelschichten. Die Vorbedingungen dazu 

 sind an den Zellgrenzen gegeben, gleichgültig ob man sich ihre Mem- 

 branen nach dem Schema des zweiten Lösungsmittels aufgebaut denkt ^) 



^) J. Sohotta, Histologie. München 1911, S. 201. (Lehmanns med. Atlanten, 

 Bd. IX.) 



^) F. Krüger, Über Polarisationskapazität. Inaug.-Diss. Phil. Fak. Göttingen 

 1903. ■ — F. Krüger, Theorie der Polarisationskapazität. Nachr. d. Gott. Akad. d. 

 Wiss., Math. phys. Kl. 1903, H. 2; Zeitschr. f. physik. Chem. 45, 1. 1903. 



^) W. Nernst, a. a. O. Siehe auch M. Cremer, Über die Ursache der elektro- 

 motorischen Eigenschaften der Gewebe, zugleich ein Beitrag zur Lehre von den 

 polyphasischen Elektrolytketten. Zeitschr. f. Biol. 47, 1. 1905. — F. Haber und 

 J. Klemensiewicz, Über elektrische Phasengrenzkräfte, Zeitschr. f. physikal. Chem. 

 61, 385. 1909. 



