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M. Gildemeister: 



durch Tasten für angenommene numerische Werte aufgelöst wird. Das 

 ist in der Praxis viel einfacher als es vorher aussieht, da man mit 3 in 

 jedem Falle leicht bestimmbaren Konstanten — 2 bekannten, nämhch 

 der Dämpfung der Saite in Serie mit einem äußeren Widerstände, 

 desgleichen kurzgeschlossen, und einer unbekannten, dem Produkt von 

 Widerstand, Kapazität und Periodenzahl — auskommt. Das Ergebnis 

 der Rechnung ist schließlich eine Tafel, aus der man für jede Saite 

 unter beliebigen Versuchsbedingungen die Kapazität entnehmen kann, 

 die sie gerade aperiodisch macht. Es wird sich zeigen, daß die Theorie 

 zu denselben Folgerungen führt, wie die obenerwähnten Versuche 

 Einthovens. 



Durchführung der Theorie. 

 All gern eines. 



Die Untersuchungen Einthovens^) haben ergeben, daß die Saitenmitte 

 bei nicht zu kleiner Saitenspannung sich bewegt wie ein unter der Ein- 

 wirkung einer elastischen (dem Abstand von einer Ruhelage propor- 

 tionalen) Kraft stehender Massenpunkt, und daß der Luftwiderstand 

 mit großer Annäherung der Geschwindigkeit der Saitenmitte ^) propor- 

 tional gesetzt werden kann. Wir können demnach in bekannter Weise 

 folgenden Ansatz machen: 



Die Saitenmitte, in der wir uns die äquivalente Saitenmasse M ver- 

 einigt denken, sei von ihrem Ruhepunkt in einer Ebene, die zu den 

 magnetischen Krafthnien senkrecht steht, in unserer Abb. 1 in der 



M<9 



f" 



J*bb. 1. Zur Ableitung der 

 Gleichung eines schwingen- 

 den Massenpunktes. (S. 126). 



Abb. 2. 

 Schema der Kondensator- 

 schaltung. (S. 131). 



Abb. 3. 



Messung desj Dämpfungsver- 



hältnisses h = a/b. (S. 130). 



Papierebene, nach oben entfernt und dann sich selbst überlassen worden. 

 Sie wird sich dann auf zu bewegen und zur Zeit t beim Punkte B an- 

 gelangt sein. Den Abstand OB von der Ruhelage rechnen wir nach oben 

 positiv und nennen ihn s. Die Summe aller Kräfte, die auf M zur Zeit t 

 wirken, ist nach bekanntem Gesetze gleich Masse x Beschleunigung, 



d^s 

 also gleich M-~- . 



') Ea. 



^) E2, S. 503. Siehe auch weiter unten (S. 127, Anm. 1). 



