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einen unveränderlichen Betrag beibehält, wird auch der dämpfende 

 Einfluß unverändert bleiben. Dieser Avird also nur durch das Produkt T 

 bestimmt" {E^ S. 29). 



Da nach der linken oberen Ecke G hin, mit der Vergrößerung der 

 Dämpfungen, die Produkte rCTF kleiner werden i), gilt auch der ^m^ 

 hoven^Ghe, Satz: ,, Vergrößert man die schon vorhandenen dämpfenden 

 Einflüsse, z. B. verstärkt man die elektromagnetische Dämpfung, 

 indem man den Widerstand im Galvanometerkreise verringert, so genügt 

 beim selben Quarzfaden und bei unveränderter Spannung ein geringerer 

 Betrag von T, um den Grenzwert der Aperiodizität zu erreichen." 



Weiter hat Einthoven gefunden, daß eine Vergrößerung von CW 

 nicht immer eine Vermehrung der Dämpfung zur Folge hat. Das ist 

 in der Abb. 4 im punktierten Gebiet der Fall; der optimale Wert darf 

 weder unterschritten noch überschritten werden (s. S. 136 unten). 

 Befindet man sich im schwarzen Gebiet, dicht am punktierten, d. h. 

 hat die Saite solche Dämpfungskonstanten, daß die linke Seite von 

 Gleichung (21) durch keinen reellen positiven Wert von z zu Null 

 wird, so findet man doch immer einen solchen Wert z, der sie fast zu 

 Null macht. Physikalisch muß sich das so geltend machen: Läßt 

 man die Saite ohne Kondensator schwingen, so ist sie periodisch; 

 legt man jetzt einen Kondensator an und vergrößert ihn ständig, so 

 nehmen die Schwingungen ab, bis zu dem aus dem optimalen z sich er- 

 gebenden C TT- Werte, ohne doch ganz zu verschwinden. Mit weiter 

 wachsenden Beträgen von CW werden sie wieder deutlicher. Das ent- 

 spricht ganz der Einthoven ^chen Beschreibung. 



Soweit stimmen Theorie und Versuche sehr gut überein; sobald 

 man aber die Einthoven Bähen numerischen Angaben vergleicht, zeigen 

 sich Unstimmigkeiten. In der Tabelle S. 30 seiner Mitteilung finden 

 sich folgende Beispiele, die sich auf dieselbe Saite, offenbar unter den- 

 selben Versuchsbedingungen (Spannung, Feld), beziehen. Die Daten 

 links vom Strich sind der Tabelle entnommen, die Zahlen rechts sind 

 daraus berechnet. 



Ohm 



Ohm 



w 



Ohm 



c 



Je 

 Dämpfungs- 

 verhältnis 



Da Di 



•)■' V 



vCTf 



8600 

 8600 



1110000 

 1327 



8500 

 1148 



0,12 

 0,65 



3,1 

 4,5 



0,339 



0,432 



2390 2540 

 2320 2570 



2,6 

 1,9 



Der Autor gibt nur die Periodenlänge der gedämpften Schwingung 

 an, durch Division in 1 und Multiplikation mit 2 tz ist daraus die ge- 

 dämpfte Kreisfrequenz, und durch abermalige Multiplikation mit 

 l/]/l — i)2 (s. Abschnitt Ae) die ungedämpfte Kreisfrequenz berechnet 

 worden (vorletzter und drittletzter Stab). Die relative Dämpfungs- 



^) Der untere Grenzwert ist 1. 



