Zur Theorie des Saitengalvanomeiers. Die Dämpfung durch Kondensatoren. 141 



aperiodischen Zustande» nur bis zu bestimmten Dämpf ungs Verhältnissen 

 des kondensatorfreien Kreises möglich, die näher ungs weise in der 

 Bedingungsgleichung (23) S. 137, streng in der Abb. 5 angegeben sind^). 



Die beiden maßgebenden Parameter sind die relativen Dämpfungs- 

 konstanten ohne angeschlossenen Kondensator, einerseits bei Kurz- 

 schluß, andererseits in der dem beabsichtigten Versuch entsprechenden 

 Schaltung (,,Ai"beitskreis"). Durch sie wird das Produkt von Frequenz, 

 resultierendem Widerstand und Kapazität festgelegt, das gerade aperio- 

 disch macht. Je größer die Dämpfungskonstanten, desto kleiner ist 

 dies Produkt. 



Was hier für das Saitengalvanometer abgeleitet ist, gilt, wie schon 

 Einthoven betont hat, auch für das Drehspulengalvanometer und den 

 Oscillographen. Praktisch wäre die Aperiodisierung wohl nur in letz- 

 terem Falle durchzuführen, weil ein Galvanometer wegen seiner niedrigen 

 Frequenz zu große Kondensatoren erforderte. 



Die ganze Frage der Aperiodisierung, die bisher auch die Elektro- 

 physiologen lebhaft interessierte, hat durch die F rank s,ch.en Arbeiten 

 sehr an Bedeutung verloren. Wir wissen jetzt, daß zu große Dämpfung 

 für die Treue der Registrierung viel schädlicher ist als zu kleine. Immer- 

 hin ist es aus praktischen Gründen, insbesondere zur Ersparung von 

 Korrektionsrechnungen, immer noch zweckmäßig, für Vorgänge, deren 

 Periode sehr viel länger ist als die des aufnehmenden Apparates, 

 aperiodische Instrumente zu verwenden, während beim Fehlen dieser 

 Vorbedingung besser Instrumente mit einem kleinen Rest von Periodik 

 gewählt werden. Im ersten Fall also behält das Einthoven sehe Verfahren 

 seinen Wert; ob aber die optimale Dämpfung {D etwa gleich 0,75) mit 

 dem gleichen guten Erfolg hinsichtlich der Treue der Aufzeichnungen 

 durch einen Kondensator hervorgebracht werden kann wie durch die 

 sonst üblichen Mittel, kann ohne langwierige mathematische und experi- 

 mentelle Untersuchungen nicht beurteilt werden. 



Zum Schluß sei noch bemerkt, daß sich für den FaU, daß eine Selbst- 

 induktion parallel zur Saite liegt, gleichfalls eine Differentialgleichung 

 von der Form der Gleichung (13) ergibt. Das Integral liefert für Aperio- 

 dizität wieder eine Bedingungsgleichung zwischen 2 Dämpfungskon- 

 stanten und dem Ausdruck: (Selbstinduktion mal Frequenz, dividiert 

 durch Widerstand). Hier wird aber umgekehrt als beim Kondensator 

 die Dämpfung durch die Hinzufügung der Spule nicht vermehrt, sondern 

 vermindert; unter Umständen treten Schwingungen auf, wo vorher 

 Aperiodizität herrschte. 



^) Aus der Form der Differentialgleichung 13 geht hervor, daß unsere nur für 

 konstante elektromotorische Kräfte abgeleiteten Sätze auch Geltung für variable 

 haben werden. 



