vom 28. Juli 1864. 567 



am positiven Ende ein schön gelbes Licht sehen, ähnlich 

 in Farbe dem gelben Uranglase. Dasselbe umgab den in dieses 

 Ende hineinreichenden Platindraht ringsum und war gegen den 

 übrigen Theil der Röhre scharf abgeschnitten, erfüllte das In- 

 nere der Röhre offenbar nicht, sondern ging sichtlich von dem 

 Glase aus, das glänzend durchsichtig erschien, — kurz es war 

 das anderweitig schon bekannte Fluorescenzlicht. 



Aber von dem blauen Lichte, welches sonst diese Fluores- 

 cenz zu erzeugen pflegt, war merkwürdigerweise im Innern des 

 positiven Theils der Röhre nichts zu erblicken. Im Gegensatz 

 dazu entwickelte, eben so merkwürdig, das blaue Licht am ne- 

 gativen Ende so gut wie keine Fluorescenz im Glase, denn nur 

 die äufserste Kuppe der Röhre zeigte daselbst in geringer Aus- 

 dehnung einen schwachen gelblichen Schein. 



Ohne die Funken in freier Luft erhält man, wie gesagt, 

 selbst mit langen Poldrähten diese Erscheinung nicht; aber auch 

 mit den Funken bekommt man sie nicht bei jeder Schlagwelle. 



Wenn man die Polspitzen des Mikrometers, nachdem sie 

 zuvor in Contact gesetzt worden, langsam auseinander rückt, so 

 sieht man bis zu einem Abstände von einer halben oder ganzen 

 Linie nichts als die gewöhnliche Erscheinung d. h. blaues Licht 

 am negativen Ende und geschichtetes Licht im übrigen Thell 

 der Röhre. Erst bei fernerer Vergröfserung des Abstandes tritt 

 die gelbe Fluorescenz am positiven Ende auf und wird nach 

 und nach immer deutlicher. 



Geht man noch weiter, so gelingt es einen Punkt zu er- 

 fassen, bei welchem das Phänomen in eine neue Phase tritt, in- 

 dem die Schichtung des positiven Lichts und der dunkle Raum 

 zwischen diesem und dem negativen Licht vollständig verschwin- 

 den. Die ganze Röhre, von einem bis zum anderen Ende, zeigt 

 sich nun erfüllt von einem homogenen violettlichen Nebellicht, 

 welches zu dem unverändert gebliebenen gelben Fluorescenz- 

 licht am positiven Ende im lebhaftesten Contraste steht. 



DIefs schöne Phänomen erfordert eine gewisse, nicht zu 

 grofse Intensität des Inductionsstroms. Am ausgebildetsten, mit 

 vollkommner Ausschliefsung aller Schichtung, erhielt es der 



