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Gleichzeitig erhöhte sich der Druck von 1 auf 2,56 Atmo- 

 sphären. 



Eine ähnliche Versuchsreihe, bei der die Luft folgeweise 

 bis zu 0,63 Atmosphäre verdünnt wurde, ergab genau dieselben 

 Zahlen , so dafs dieselben zwischen den entfernten Gränzen von 

 1 — 4 thatsächlich ihre Gültigkeit bewahren. 



Erweitert man dieselben, natürlich unter Vorbehalt der 

 dann etwa nöthig werdenden kleinen Modificationen , und be- 

 rücksichtigt dabei die bekannten Gleichungen: 



L(n'^ — nj) = m^ X^ 

 L(n'B — riß) = nijB A^, 



wo Z die Länge der Röhren, A^ und A^ zwei gegebene Wel- 

 lenlängen des dispersionsfreien Raumes bedeuten, denen für einen 

 Anfangszustand die Indices «^, n^, für einen beliebigen Endzu- 

 stand die Indices n'^ und n's und die gleichzeitig verschobene 

 Streifenzahl m^, resp. m^ entsprechen , so gelangt man zu fol- 

 gendem, ebenso einfachen als wichtigen Gesetze: 



— = Lonsl. 



ns — riß 



Nimmt man als Endzustand den des leeren Raumes, so 

 wird n'^ = n's = 1, folglich : 



I. = Const. 



riß — 1 



Die Consequenzen dieses interessanten Gesetzes sind fol- 

 gende: 



1. Betrachtet man die Variation eines, einem beliebigen A 

 entsprechenden Brechungsindex mit zu- oder abnehmender Dichte 

 (d), so hat man im allgemeinen: 



n — 1 = F(J, A) 

 oder nach L: 



n-l = (p(rf)./(A) 



Setzt man nun als einfachste Annahme cp {d) = d^ also : 



II. n — 1 = d/(A) 



