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vollständige Differentiale sind, durch P und 2 und das Integral von Pdr + Zds, 
5 | А al 
welcher Ausdruck wegen E — mo = er ebenfalls ein vollständiges Diffe- 
rential ist, durch w. 
Bestimmt man die Integrationsconstanten in diesen Integralen so, dass 
do de ,. . e : 
0, Y. und e für r =r’, s= s' verschwinden, so genügt œw den Gleichungen 
do 4 , 
cke е ee als für s — s der 
Gleichung o = О und ist, beiläufig bemerkt, durch diese Grenzbedingung und 
i : : s do d d оне, . 
die Differentialgleichung da? ES — E +1) = O völlig bestimmt. 
- Führt man nun in dem Ausdrucke von w, für v die Function о ein, 
so kann man ihn durch partielle e Ze in 
do dw 
M. Nod itr E +97 д о 
umwandeln. 
Um die Bewegung des Gases aus dem Anfangszustande zu bestimmen, 
muss man für c die Curve, in welcher ¿= 0 ist, nehmen; in dieser Curve 
hat man dann a, - == — т, und man erhält durch abermalige к 
Integration 
;8 
ое + Г (mdr — т), 
folglich nach Art. 3., (4) und (5) 
ге db 
(е — (Уе (ө) + 0) Dy „= 2 +/[ a fr 
(2) à 
EM m 3 w 
| (т + (Ме (ө) a D. ke od. ж 
Diese Gleichungen (2) drücken aber die кР nur aus, so lange 
d’w log 4 d 
+ “туе + 1): und — Fh = 4 (e) +1): von Null ver- 
schieden bleiben. Sobald eine fni cu тышкы аы, entsteht еш 
Verdichtungsstoss, und die Gleichung (1) gilt dann nur innerhalb solcher 
