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unendlich wenig von o verschieden. Wenn dagegen b seiner unteren Grenze 
a unendlich nahe kommt; so ‚convergirt die obere Grenze für c, wo r’2—=0 
wird, gegen а, die untere Grenze aber gegen einen Werth, für welchen 
das Integral auf der rechten Seite von (5) verschwindet. Zur Bestimmung 
dieses Werthes erhält man, wenn man Ss sin} setzt, die Gleichung 
a 
(— 5 4 2 соз 24) + cosäl) (т — 2) + 10 sin? + 2 sind.) — 0 
und diese hat zwischen JL = 0 und A = 5 nur eine Wurzel, welche 
= .0,303327 4 
a 
giebt. Für b= а kann freilich c jeden Werth zwischen: О und b annehmen, 
da dann 7? wegen des Factors 5— a immer Null wird. Man erhält dann 
den von Mac-Laurin untersuchten Fall, während sich für 202 = w’2 die 
beiden von Jacobi und Dedekind gefundenen Fälle ergeben. 
Der eben behandelte Fall fällt für b=« mit dem Falle (I) des vorigen 
Artikels zusammen und, wenn 
w? e w'? 
+ е4 abep а) (фе 2а) (6601 9а) 
mit dem Falle (Ш). Von den bisher gefundenen vier Fällen, in denen das 
flüssige Ellipsoid während der Bewegung seine Form nicht ändert, hangen 
also diese drei Fälle stetig unter einander zusammen, während der Pail 1019) 
isolirt bleibt. = 
Die Untersuchung, ob diese vier Fälle die einzigen sind, in denen die 
Hauptaxen während der Bewegung constant bleiben, führt auf eine ziemlich 
weitläuftige Rechnung, welche wir nur kurz: andeuten wollen. da sie nur 
ein negatives Resultat liefert. 
Aus der Voraussetzung, dass а, b,c constant sind, kann man zunächst 
leicht folgern, dass с constant ist, indem man: die drei ersten Differential- 
gleichungen (æ), multiplieirt mit а, 6, с, zu einander addirt und dann die 
