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Elemente, [æ], [æ], von der Richtung ihrer Verbindungslinie [r] und von der 
Bewegungsrichtung des Stromelements [v] gebildet werden, mit 8 = [r, æ], 
8 = [r;e], e= [æv], Q =[r, æ]; so ist nach dem bekannten, für die Volta- 
Induction geltenden, Gesetze die elektromotorische Kraft e, welche von dem 
Elemente œ des inducirenden Stroms ö auf das indueirte Element «’ aus- 
geübt wird, 
e = w. 2 E (3 cosg cosh =- Sw) cos Ọ, 
` oder es ist das Verhältnss, 
m = cosdcos#’ — 2 cose) cos®, 
iv 
dessen Werth hienach in einer reinen Zahl ausgedrückt erhalten wird, da 
die Verhältnisse zweier Linien * und % sowohl wie die Cosinus der Winkel 
r gi 
reine -Zahlen ‚sind. 
Nennt man nun diejenigen Verhältnisse des Stromträgers und Leiters zu 
einander, unter welchen diese Zahl = 1 ist, die Normal- Verhältnisse, so 
ergiebt sich, dass unter diesen Normalverhältnissen das Verhältniss der elek- 
tromotorischen Kraft zur Stromintensität, £ der Geschwindigkeit v, mit welcher 
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der Stromträger bewegt wird, gleich ist, oder dass 
s $ 
-E p. 
. i 
Im Allgemeinen ersieht man hieraus, dass der Quotient irgend einer 
elektromotorischen Kraft dividirt durch irgend eine Stromintensität irgend einer 
Geschwindigkeit gleich ist, was durch den Satz ausgedrückt wird: eine elek- 
tromotorische Kraft verhält sich zu einer Stromintensität wie eine Weglänge 
zu einer Zeit. 
Derselbe Satz ergiebt sich auch unmittelbar aus den Begriffen, welche 
in der Lehre vom Galvanismus mit elekitomolorischen Kräften e und Strom- 
iniensitäten i verbunden werden. 
Bezeichnet nämlich e die Menge positiver oder negativer Elektricität in 
der Längeneinheit des Stromleiters nach elektrostatischem Maasse (in Theilen 
