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in der Zeiteinheit, Rn = nr, so ist der Widerstand des kreisförmigen Leiters 
w = nnr, 
wenn r den Halbmesser des kreisförmigen Leiters bezeichnet. 
Diese so dargestellte dem Widerstande gleiche Geschwindigkeit steht 
nun wirklich auch in gleichen physischen Beziehungen wie das Verhältniss der 
elektromotorischen Kraft zur Stromintensität oder der Widerstand des Leiters; 
denn es lässt sich nachweisen, dass jene Geschwindigkeit, ebenso wie 
dieser Widerstand ganz unabhängig ist sowohl von der Stärke und der 
Richtung der erdmagnetischen Kraft, welche auf den Leiter inducirend wirkt, 
als auch von der Stärke der Boussole, auf welche der Erdmagnetismus und 
die im Leiter inducirten Ströme wirken. 
Zum Beweis dieser Beziehung der eben beschriebenen Geschwindigkeit 
zum Widerstand mögen folgende Erläuterungen dienen. 
Ist Ọ der Winkel, welchen die Kreisebene mit der Meridianebene bildet, 
= die Drehungsgeschwindigkeit und r der Halbmesser des Kreises; so 
erhält man die vom verticalen Theile des Erdmagnetismus 7’ auf den Kreis 
ausgeübte elektromotorische Kraft, nach der Art. 1 angegebenen Bedeutung, 
PA dQ 
= . T . cos 2 
e nr ® u 
Ist nun ferner die Drehungsgeschwindigkeit 7 = ọ constant, also e = mrrT'ọ cos, 
mit cos Ọ proportional; so ist, nach dem Ohmschen Gesetze, auch die In- 
tensität des im Leiter indueirten Stromes ö mit cos ® proportional, und kann 
i = cos Ọ 
gesetzt werden, wo ¿g einen constanten Werth hat. 
Nach elektromagnetischen Gesetzen übt nun dieser inducirte Strom auf 
die Nadel m im Mittelpunkte des kreisförmigen Leiters ein Drehungsmoment 
aus, welches, wenn die Kreisebene vertical, oder Ọ = 0, und ebenso die 
Ablenkung der Nadel vom magnetischen Meridiane o = 0 wäre, aus der 
Theorie der Tangentenboussole bekannt und durch den Quotienten des Pro- 
ducts der Länge des Leiters 2rr in die Stromintensität und in den Nadel- 
