ZUR GALVANOMETRIE; 19 
Nun verhält sich aber bei einer in Schwingung gesetzten Nadel die grösste 
Drehungsgeschwindigkeit y (im Augenblicke wo sie durch die Gleichgewichts- 
lage geht) zur grössten Ablenkung von der Gleichgewichtslage, d. i. zur 
Elongationsweile œ, wie m zur Schwingungsdauer der Nadel i, oder es ist 
y = 7 æ, also 
Sid: = — as 
Hieraus ergiebt sich, da /edt = 2rrrT’ war, der gesuchte Widerstand des 
Leitungsdrahts 
Sedi _ mmrtT' 
Er. 
Bezeichnet T den horizontalen Theil des Erdmagnetismus und T die Inclina- 
r F 
tion, so ist bekanntlich y = tg I und = = = ; folglich 
“nn I 
aau ET FR n $ 
ij DEE 
Bildete der Leitungsdraht,, statt eines einfachen Kreises, einen aus z gleich 
grossen, von einander isolirten, Windungen zusammengesetzten Ring, so 
würde man finden: 
nn *r i 1 
rk t HOr o] a | 
= —— . ọy cos p, woraus idt = —— y cos ọ dg, und der Integralwerth 
nmm 7mm 
7 Wia 2rk 
hievon, zwischen den Grenzen ọ = — z und ga +5: Jidt = —— .y erhalten 
wird. Es ist hiebei die Drehungsgeschwindigkeit des Kreises ọ als constant 
angenommen worden; man sieht aber leicht ein, dass das Resultat unverändert 
bleiben würde, auch wenn g veränderlich wäre; denn es würde dann auch is 
i ? $ 
veränderlich sein, das Verhältniss 2 aber constant bleiben. 
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