ZUR GALVANOMETRIE. 21 
nimmt, verharrt, wonach erstens das von dem indueirten Strome ¿ = io cos 9 
2 
auf die Nadel ausgeübte horizontale Drehungsmoment = =n i, cos Ọ ge- 
2 
funden wird (statt des in der Note zu Art. 4 angeführten Werthes= ki io cos 0 ?), 
k 
woraus dann fidt = gat y folgt; und wonach zweitens die Elongations- 
Arm ` 
weite œ aus der Drehungsgeschwindigkeit y nicht mehr nach dem Art. 4 an- 
T u 
geführten Gesetze y = 7e bestimmt werden kann, weil dieses Gesetz nur 
für eine frei schwingende Nadel gilt, die keine Dämpfung erleidet, was Art. 4 
der Fall war, weil der mit dem Inductor verbundene Multiplicator vor und 
nach dem Inductionsstoss sich stets in horizontaler Lage befand. Beharrt da- 
gegen der vom Inductor getrennte Multiplicator während der ganzen Nadel- 
schwingung in seiner der Meridianebene parallelen verticalen Stellung, so 
erleidet die schwingende Nadel eine Dämpfung und die Elongationsweite « 
ist dann aus der Drehungsgeschwindigkeit y nach den von Gauss in den 
„Resultaten aus den Beobachtungen des magnetischen Vereins im Jahre 1837 « 
entwickelten Gesetzen zu bestimmen. Wird y nach diesen Gesetzen aus der 
beobachteten Elongationsweite und aus der zugleich beobachteten Abnahme 
der Schwingungsbögen der Nadel bestimmt, so ergiebt sich zur Berechnung 
von w folgende Gleichung, nämlich entweder für einfache Kreise von glei- 
chem Halbmesser r, sowohl als Inductor wie auch als Multiplicator: 
„ti 
oder für einen aus n Windungen vom Halbmesser r zusammengesetzten Ring 
als Inductor und für einen aus »’ Windungen vom Halbmesser r’ zusammen- 
gesetzten Ring als Multiplicator : 
Annn* rr 
wo T . 7 - tang I. 
: 6. 
Dämpfung als Maass der Empfindlichkeit des Galvanometers. 
Die Freiheit, den Halbmesser der Multiplicatorwindungen r’ kleiner zu 
An’r 
= te r tang I 
u 
