ZUR GALVANOMETRIE. 55 
beizufügen sein, die sich aus der bisher nicht entwickelten Theorie der Nadelschwin- 
gungen für grössere Schwingungsbögen unter Einwirkung der Dämpfung er- 
geben würde, die aber bei so kleinen Schwingungsbögen, wie mit Magneto- 
meternadeln beobachtet werden, vernachlässigt werden darf. 
Entwickelt man nun a und b nach Potenzen von Č und S so erhält man 
r r 
Be re o 
2 . 64 -r5 
Pe ee 
2 F 64 r5 
Bei den im vorigen Artikel beschriebenen Beobachtungen, aus denen 
a’ = 152,718, 5’ — 92,089 in ‚Skalentheilen erhalten wurde, war der 
Abstand des Spiegels von der Skale r = 3245 Skalentheile; folglich war 
a = 0,023503 
b = 0,014186 . 
18, 30x: 
Den Art. 16 beschriebenen Galvanometerbeobachtungen sind ferner die 
Hülfsbeobachtungen bei geöffneter Kette, über Schwingungsdauer und Ab- 
nahme der Schwingungsbögen, beizufügen. Diese Beobachtungen gaben 
a das Product aus der Schwingungsdauer t in die ee Bchningunuägedoiniine 
digkeit mit 7 dividirt. Die grösste S keit ist aber =1y, 
wenn y die ganze durch den ‚Induetionssioss ‚hervorgebrachte Aenderung be- 
zeichnet, weil ohne Dämpfung die Nadelgeschwindigkeit vor und nach dem 
Inductionsstoss (bei der Zurückwerfungsmeihode) entgegengesetzt gleich sein 
t A 
soll; folglich ist a = pp y. Eine Nadel aber, deren Schwingungsdauer = t 
it 
ist, schwingt ebenso wie ein einfaches Pendel von der Länge I = 1, wel- 
ches, wenn es im untersien Punkte seiner Bahn die Drehungsgeschwindigkeit 
u ; 3 27 
ły besitzt, bis zur Höhe m = l sin vers -p aufsleigt, woraus. 37 = Ae 
sin 3 folgt, also «= 2? sin } 
