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dieser Methode ausser dem im vorigen Artikel angeführten Gesetze auch die 
Ohmschen Gesetze der Stromverzweigung zu Hülfe genommen. 
24. 
Das im vorigen Artikel angeführte Princip lässt sich auf folgende Weise 
leicht beweisen. Durch den Leiter Fig. 3 c gehe ein von der elektromoto- 
rischen Kraft e hervorgebrachter Strom ö, welcher sich in zwei Zweigströme 
ġà und ¿' theile, von denen der erstere. durch die Leiter, welche die Wider- 
stände a und «œ, der letztere durch die Leiter, welche die Widerstände b und 
& besitzen, gehe. a und b seien die Widerstände, welche mit einander ver- 
glichen werden sollen, weshalb die Einrichtung getroffen ist, dass. die ‘beiden 
Leiter, welche diese Widerstände besitzen, mit einander vertauscht werden 
können. Die Leiter mit den Widerständen æ, © bilden Multiplicatoren ‚für 
eine und dieselbe Magnetnadel, welche aber von dem durch den Leiter æ 
gehenden Zweigstrom in enigegengesetzter Richtung als von dem durch den 
Leiter & gehenden abgelenkt wird. — Ein Strom im Leiter œ von der Inten- 
sität = 1 erhalte die Nadel in einer Ablenkung = m; ein Strom im Leiter. £ 
von der Intensität = 1 erhalte die Nadel in einer Ablenkung = — n. m und 
n können daher die Empfindlichkeits- Coefficienten der beiden Multiplicatoren 
genannt werden. — Endlich vereinigen sich die beiden Leiter x, & wieder 
mit dem Leiter c, wodurch die Kette geschlossen wird. 
Hienach ergeben sich aus den Ohmschen Gesetzen der Stromtheilung 
folgende drei Gleichungen: 
e 04 (ta) (+0) 
i _ SR DER 
+07 
Ah: SUFE: (a + a), 
wozu noch die Bestimmung der Totalablenkung der Nadel durch die beiden 
SO kommt, welche mit A bezeichnet werden möge, nämlich: 
A= mij = m. 
Aus diesen vier Gleichungen folgt, wenn 5, ö, und ¿` eliminirt: werden, 
