ZUR GALVANOMETRIE. 67 
gi m(b +6) n(a +a) N 
 e(la+a+b+E)+lata)(b+6%) 
Bezeichnet man ferner die Totalablenkung der Nadel nach Vertauschung von 
a und b mit A’, so ist 
a a4) Ball O I 
ecla+g+b5+8)+(lb+=)(a+8) 
Hieraus folgt, wenn die Ablenkung A — A’ gefunden wird, 
(b—a).[(m+n)(a+b+a+8)e +mla+E)(b +E) +nlata)(b+a)] = 0. 
Da nun aber der zweite in Klammern eingeschlossene Faktor 'aus einer 
Summe positiv gegebener Grössen besteht und «daher nicht verschwinden 
kann, so muss der erste Faktor ` 
b - a=0 ; 
gesetzt werden, woraus folgt, dass wenn die Ablenkung A = A’ gefunden 
wird, die Widerstände a und 5 gleich sind, was zu beweisen war. 
25. 
Die Genauigkeit der Vergleichung der beiden Widerstände a und 5 mit 
einander ist nach der eben betrachteten Methode von der Grösse der beob- 
achteten Totalwirkung A ganz unabhängig, und es kann daher A im Allge- 
meinen einen grösseren oder kleineren Werth haben oder Null sein; die Aus- 
führung einer solchen Vergleichung wird aber sehr erleichtert, wenn A recht 
klein oder Null ist, woraus für a = b folgt, dass das Verhältniss der Em- 
pfindlichkeitscoefficienten m : n dem Verbältniss der Widerstände a+ a:a +5 
in den Zweigströmen nahe gleich sein soll, was sich am besten erreichen lässt, 
wenn beide Multiplicatoren aus ganz gleichen Drähten, die zusammen so auf- 
gewunden werden, dass sie ganz gleiche Windungen bilden, verferligt wer- 
den. Die Differenzen m — n und Ẹ— æ werden dann, wenn sie nicht ganz 
verschwinden, wenigstens sehr klein sein. Bezeichnet man nun den kleinsten 
Werth der Differenz A — A’, welcher noch mit Sicherheit beobachtet wer- 
den kann, mit A und den zugehörigen Werth der Differenz 5b — a mit z, 
so soll der Werth von 7 entwickelt werden, welcher den kleinsten Bruch- 
theil angiebt, bis auf welchen die Gleichheit der Widerstände a und b nach 
dieser Methode verbürgt werden kann. 
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