ZUR GALVANOMETRIE. 83 
Entwickelt man nun (e +7) und(e+ x) in Reihen nach wachsenden Po- 
tenzen von a, so erhält man die ersten Glieder dieser Reihen, gegen PR. 
alle folgenden verschwinden, _ 
Erz — 2ay Í . sine Ä 
u sin a? | 
e = 4atyt ee + V 3(5 — arc tang (cos æ . 4/3) )cos a). 
und hieraus, ebenso entwickelt, 
dA’ ee 
Garem k e 4 2 2 a mil i 2 
Fr a?2y nina 
BR. SA een rna” sinat urn -arc tang( cos 3)) cos 
eh "w2w‘ "\1 +3cosa? ns tech 4a sa) 
oder, da der Differentialquotient 
d. sina „ arc tang (cos. Y3) 
der | T: 
cos æ . arc tang (cos æ . Y3) — I er ist, 
a 
dA” ee i d . sin œ arc tang (cos a. 4 3 
= eyo Vy Gosa — aA Si 
Bezeichnet man endlich den Abstand irgend eines ponderabelen Theilchens 
des geschlossenen Leiters von seiner Drehungsaxe mit g, so ist das vom 
Solenoid auf den geschlossenen Leiter ausgeübte Drehungsmoment D = Efo; 
und die Geschwindigkeit, mit welcher sich das ponderabele Theilchen in sei- 
ner Kreisbahn (deren Tangente mit der Richtung der Kraft f zusammenfällt) 
bewegt, v = ọy; folglich ist bei constanter Drehungsgeschwindigkeit Y 
ag Ife = Zfey = yZfg = yD. 
Das vom Solenoid auf den geschlossenen Leiter RN Drehungsmomen 
D ist aber nach dem Ampeöreschen Gesetze | 
ET 
et 
D = 2ay sin [0 2 
und setzt. 'man ‚hier die gefundenen Werthe von (e+ 7) und (s +») ein, 
und. entwickelt nach Potenzen ‚von a, so erhält man das erste ‚Glied, gegen 
welches die andern verschwinden, Aa. 
L? 
