254 G. Tschermak, 



Serpentins ergeben denselben Grad und im specifisclien Gewichte 

 zeigt sich nur ein sehr geringer Unterschied. 



In dem dichten Serpentin werden bei der mikroskopischen 

 Prüfung häufig Blättchen und Leistchen oder aber feine Fasern 

 und parallelfaserige Schnüre (Chrysotil) wahrgenommen. Wenn 

 der Chrysotil in der Form von dickeren Platten auftritt^ macht 

 er einen ganz anderen Eindruck als der dichte und der blätterige 

 Serpentin. Durch meine Beobachtungen wurde ich aber zu der 

 Ansicht geführt, dass man Jenen beistimmen muss, welche 

 zwischen Serpentin und Chrysotil keinen anderen Unterschied 

 machen, als zwischen dichtem Gyps und Fasergyps. Freilich sind 

 die Fasern des Chrysotils von einer ausserordentlichen Dünne. 

 In den alpinen Serpentinvorkommen vermochte ich öfter den 

 Übergang vom dichten oder blätterigen Serpentin zu dem Faser- 

 serpentin oder Chrysotil zu verfolgen, besonders deutlich in dem 

 Serpentin von der Fusch in Salzburg. In diesem erscheinen öfter 

 Chrysotilschnüre, welche von der umgebenden Masse scharf 

 gesondert sind, aber auch solche, die sich nicht scharf abgrenzen. 

 Die schmalen Blättchen oder Leistchen, welche die Serpentin- 

 masse vorzugsweise ausmachen, setzen aus dieser in jene Chry- 

 sotilschnüre fort und heben sich dort gar nicht von jenen Nach- 

 barn ab, welche sich nicht über die Breite der Schnüre hinaus 

 erstrecken und welche theils haarförmig, theils ebenfalls leisten- 

 förmig aussehen. Die Leistchen der Serpentinmasse und die 

 Fasern und Leistchen der Chrysotilschnüre verhalten sich hier 

 optisch ganz gleich und beide sind optisch negativ. In diesem 

 Serpentin und auch in mehreren anderen, welche leistenförmige 

 Serpentinkryställcheu enthalten, lässt sich der Übergang von 

 der Leistenform zur Haar- und Faserform beobachten. 



Die Blättchen und Leistchen des Serpentins verhalten sich 

 optisch wie einheitliche Krystalle, die nach der grössten Fläche 

 vollkommene Spaltbarkeit wahrnehmen lassen. Sie sind schwach 

 doppelbrechend und optisch zweiaxig. Die Axe der grössten 

 Elasticität ist senkrecht zur Spaltebene, die Axe der kleinsten 

 Elasticität parallel der Längserstreckung. Die optischen Axen 

 bilden um die Axe der kleinsten Elasticität einen spitzen Winkel, 

 doch schwankt dessen Grösse ungemein, nach meinen Beobach- 

 tungen zwischen 16° und 98° (in Luft). Die Dispersion ist immer 



