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Secundäe-elektromot. P]rschein. an elektr. Geweben. — 2. Mttth. 447 



sichtlich zu Gunsten von A" aus; die dem positiven Pole nähere Schneide 

 ist positiv gegen die entferntere. Der Unterschied der FJächenränme ist 

 eine Function des Winkels, unter welchem die Scheidewand gegen die Axe 

 des Prisma's geneigt ist; er verschwindet mit der zur Scheidewand paral- 

 lelen Componente, wenn dieser Winkel ein rechter wird ; unter keinen Um- 

 ständen scheint er negativ werden zu können. Dass er positiv ist, heisst 

 nun aber so viel, wie dass die Polarisation hier die umgekehrte Richtung 

 habe von der zwischen den. Polen; bei nicht compensirtem Unterschiede 

 wird der Strom im Bussolkreise positive Polarisation vortäuschen. Auf der 

 negativen Seite gilt mit vertauschten Zeichen das Nämliche; auch hier 

 wird der Schein positiver Polarisation entstehen. Die Pfeile in den Bögen 

 zwischen S,S', S'S", S"S,, in Fig. 5 zeigen demgemäss die Richtung des 

 Stromes im Bussolkreise, wobei zu bemerken ist, dass man die Bögen nicht 

 an die obere Seite des Prisma's angelegt sich zu denken hat, sondern an 

 den Punkt mittlerer Spannung der Bussolschneiden, 



Es geht ferner daraus hervor, dass wenn die beiden Schneiden ausser- 

 halb des Bereiches der Scheide^vand sich bej&nden und diese zwischen sich 

 fassen, ihre mittlere Spannung wohl noch in demselben Sinne sich unter- 

 scheiden wird, wie wenn sie im Bereich der Säule liegen, aber um eine 

 geringere Grösse, als wenn sie die Pole berührten; mit anderen Worten, 

 wenn die Schneiden bei symmetrischer Lage zum Nullpunkte über die Pole 

 hinausrücken, wird ihr Potentialunterscbied , anstatt weiter zu wachsen, 

 vielmehr abnehmen. 



Zu diesen,' den der Scheidewand parallelen Componenten entspringen- 

 den secundären Wirkungen summirt sich nun noch die, welche von den 

 auf die Scheidewand normalen Componenten ausgeht. Aus dem schon 

 oben S. 444 darüber festgestellten folgt aber, dass bei isolirtem Prisma 

 und ausserhalb des Bereiches der Scheidewand auf deren einer Seite be- 

 findlichen Schneiden gar keine solche Wirkung stattfinden werde, sondern 

 nur, wenn die Schneiden die Scheidewand ganz, oder einen Theil davon 

 zwischen sich fassen; und hier sieht man sofort ein, dass bei wachsendem 

 Abstand der Schneiden über den Bereich der Scheidewand hinaus keine 

 Steigerung des Potentialunterschiedes mehr möglich sei. 



§ 10. Vergleichung der theoretischen Ergebnisse mit der 



Erfahrung. 



Wir sind nun so weit, dass wir an den uns in Wirklichkeit beschäf- 

 tigenden Fall des Gracilis herantreten können. In Fig. 6 sieht man eine 

 schematische Anordnung, welche die Inscription am Gracilis treuer nach- 

 ahmt als die in Fig. 5 dargestellte, sofern die polarisirbare Scheidewand 



