Geschwindigkeit dek atmosphärischen Gase im Wasser. 123 



eoefficienten obiger Gase mit wasserdurchtränkten Hydrophanplatten unter- 

 nommen wurden. 



Ehe ein Gas aus den Alveolen in das Blut der Lungencapillaren über- 

 treten kann, muss es zuvor deren Wand durchdringen, die durchaus kein 

 so widerstandsloses und undichtes Häutchen ist. Wie alle unsere biegsamen 

 und elastischen Gewebe ist auch sie völlig mit Wasser durchtränkt, und 

 sie verhält sich im gewissen Sinne ähnlich wie meine mit Wasser durch- 

 tränkten Platten aus Hydrophan. Hier wie dort ein Gerüst, das dem 

 Ganzen Form und Halt giebt, und zwischen den Balken desselben Lücken 

 und Hohlräume, mit Wasser erfüllt, das in Folge von Capillarattraction 

 ziemlich fest an den Gerüsttheilen haftet. 



In beiden Fällen ist es allein dieses Wasser, durch welches das Gas 

 diffundiren kann; weshalb denn das Gas auch dem oben erläuterten Diffu- 

 sionsgesetze gehorchen muss. 



Denken wir uns einmal ein Flächenstück einer solchen Capillarwand, 

 so gross wie ein Quadratcentimeter, als trennende Membran zwischen zwei 

 Gase geschaltet, die beide im Stande sind, durch Wasser zu diffundiren; 

 jind denken wir uns weiter, es sei auf irgend eine Weise dafür gesorgt, 

 dass der Druck jedes der beiden Gase auf der einen Seite immer gleich 

 hoch, auf der anderen dagegen entweder stets gleich Null oder wenigstens 

 gleich niedrig bleibe, so wird sich für jeden einzelnen Diffusionsvorgang 

 bald jener Beharrungszustand einstellen, bei welchem in gleichen Zeiten 

 gleiche Gasvolumina durch die Wand hindurchgehen, und für welchen die 

 oben (S. 113) erläuterte Gleichung (3) gilt: 



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Beide Theile des grossen Diffusionsprocesses, der sich in der lebenden 

 Lunge vollzieht, sowohl derjenige, der den Sauerstoff aus dem Alveolarraum 

 in das Blut der Capillaren, wie der andere, der gleichzeitig, aber umgekehrt, 

 die Kohlensäure aus dem Blute in den benachbarten Luftraum befördert, 

 verhalten sich zusammen dem oben angenommenen Falle bis auf den einen 

 Punkt analog, dass in der Lunge durch die Capillarwand nicht ein Luft- 

 raum von einem andern Luftraum, sondern vielmehr von einer vorüber- 

 strömenden Flüssigkeit getrennt ist. 



Wir werden im Folgenden zunächst den ersten der beiden Diffusions- 

 vorgänge, also die Diffusion des Sauerstoffes, etwas eingehender 

 betrachten. 



Hier wird der Bedingung, dass der Sauerstoffdruck auf der einen Seite 

 der Membran, d. h. im Luftraum der Alveolen, möglichst auf gleicher Höhe 

 erhalten werde, durch den Mechanismus der Exspiration, der zweiten dagegen, 

 dass der Sauerstoffdruck auf der andern Seite der Membran, d. h, an der 



