126 G. Hüfnee: 



unausbleiblich wäre, zu verhindern. Man schätzt den in den Pulmonal- 

 arterien herrschenden Druck im Allgemeinen zu ^4 desjenigen, den das 

 Blut in der Arteria carotis übt. Das gleiche Verhältniss wird man auch 

 zwischen den Drücken annehmen dürfen, die in den entsprechenden Capil- 

 laren herrschen. Nun ist nach v. Kries^ der Druck in den Capillaren 

 des äusseren Ohres etwa dem von 20™™ Quecksilber gleich; er dürfte des- 

 halb in den Lungencapillaren gewiss nicht weniger als 5"™ Quecksilber 

 betragen. 



Es ist wohl nicht anzunehmen, dass eine Scheidewand, die ganz aus 

 Wasser bestände und dabei nur eine Dicke von 0-01™™ besässe, einem 

 solchen Drucke ohne Zerreissung widerstehen könnte. Will man daher als 

 Maassstab für die im Nenner unserer Gleichung stehende Grösse / eine 

 Wasserschicht von der Dicke eines Centimeters wählen, so hat man l jeden- 

 falls grösser als = O'Ol™™ zu setzen. 



Das Beispiel des wasserdurchtränkten Hydrophans hat gelehrt, dass 

 die Menge des in der Zeiteinheit durch eine solche Platte diffundirenden 

 Gases in zweierlei Weise durch die Beschaffenheit der letzteren beeinflusst 

 werden muss: 1. indem die Platte als siebförmiges Gebilde den Querschnitt 

 verringert, 2. indem sie nicht von kurzen Canälen, die direct und gerade 

 von der einen Seite zur andern gehen, sondern von mannigfach zusammen- 

 hängenden Hohlräumen durchsetzt ist, die den Weg verlängern, den die 

 diffundirenden Molecüle zu durchlaufen haben. Der erste Fall muss, der 

 zweite kann auch für die Capillarwand, sowie für das darüber liegende 

 Plattenepithel, zutreffen. 



Die Versuche mit dem Hydrophan hatten ferner gelehrt, dass eine 

 Q.5mm dicke Platte desselben im wasser durchtränkten Zustande dem Durch- 

 gange unserer beiden Gase einen gleich grossen Widerstand entgegensetzt 

 wie eine Wasserschicht von gleichem Querschnitt, aber der 20 bis 24 fachen 

 Dicke.^ Wir wollen in unserem Falle annehmen, dass die Wand, die das 

 Blut von der Luugenluft trennt, dem Durchgange der Luft keinen grösseren 

 Widerstand bietet, als eine Wasserschicht von lOfacher Dicke, und wollen 

 demnach die Grösse l vorläufig gleich 0.04™™ oder 0-004''™ setzen. 



Wir nehmen ferner den Absorptionscoefficienten des Sauerstoffs für 

 die Gewebeflüssigkeit gleich dem für reines Wasser an, erhalten also für a 



als sie uns zeigt, dass das Wasser innerhalb des Luugengewebes nicht ganz absolut 

 frei von Strömung ist. Die Richtung dieser Strömung kommt aber nicht der Sauer- 

 stofFaufnahme, sondern der Kohlensäureausscheidung zu Gute. 



* Berichte der Tc. s'dclis. Gesellschaft der Wissenschaften. Math.-physik. Classe. 

 1875. Bd. XXVII. S. 149. 



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