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beurtheilen lässt. Nimmt man aber für beide Flächen die Gestalt des „ein- 

 fachen" Sattelgelenkes, also gleichbleibende Krümmung der Nebenschnitte 

 an, so kann man aus den gefundenen Krümmungsradien den Winkel S 

 der freien Rotation berechnen nach den Formeln: 



% (f. = Yj und d = ^-2 ff. 



Die gefundenen Maasse für v und o sind aber nicht für beide Rich- 

 tungen gleich. In der radioulnaren Richtung ist p = 18, ?•= 12'5. In 

 der dorsovolaren Richtung ist p = 12-5, r = 8. Man findet also für tg cf 

 zwei verschiedene Werthe, und an Stelle der Formel 



S = ^-2cf tritt: J = ^-(r^: + ^,). 



Dann ist: 



und 



'12-5 



^-'^' =l/i-^ = 0-833, cf =39° 

 tg 9^1=1/1^ =0.800, r^, =380 



S = ^-{cf -\- r/)J = 90 - 770 



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^=13°. 

 Das Gelenk wird also um 13° völlig frei rotiren können. 



Hier ist der Unterschied zwischen dem berechneten und dem beob- 

 achteten Bewegungsumfang noch grösser als bei der Flexion. Was aber 

 für die Flexion ausgesprochen wurde , gilt auch hier , und in noch stärkerem 

 Maasse. 



Die objectiv festgestellte Gestalt der Gelenkflächen ge- 

 Si^attet eine Rotation von 13^. Das beweist, dass die Rotationsfreiheit 

 zum Wesen des Sattelgelenkes gehört. Durch das Zusammenstossen der 

 Tangenten im Mittelpunkte des Gelenkes ist aber praktisch keine eigent- 

 liche Hemmung gesetzt. Denn indem sich die Gelenkflächen nur um ver- 

 schwindend kleine Grössen überein anderschieben — wobei der Abstand 

 beider Knochen voneinander etwas vergrössert wird, kann die 

 Di'ehung auf das Vielfache sfesteiofert werden. 



8. Einfluss der Knorpelelasticität. 



Braune und Fischer^ zeigten, dass die Formen des Kniegelenkes 

 wesentlich verschieden sind, je nachdem die Gelenkknorpel unter Druck 



' A. a. 0. 



