Eigenbewegimg der Fixsterne. 



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8. Die weiteren zwei Konstanten, deren Berechnung durchzuführen ist, sind die Größen L' und « 

 in dem Ausdrucke für den Transformationskoeffizienten F. Definiert durch die Gleichungen 13 und 1 I 

 sind sie es, aus denen die Richtung nach dem Baryzentrum und die Exzentrizität der .Sonnenstellung 

 abzuleiten ist und die damit die Hauptgrößen vorstellen, auf die die neue hier aufgestellte Hypothese 

 zur Erklärung der Gesetzmäßigkeiten in den Sternbewegungen sich stützt. 



Die Berechnungen für die beiden Größen sind doppelt zu führen, einmal entsprechend dem 

 Faktor F als Multiplikator und dann als Divisor in der Formel für die Verteilungsfunktion,. Die 

 erhaltenen Zahlen sind in der folgenden Tabelle in den sechs ersten Kolonnen mit den Bezeichnungen 

 (Z/)i ('V)i und (L% (cp) s angesetzt. 



Tabelle 4. 

 Konstanten des Faktors jP. 



iii. 



IV. 



V. 



VI. 



vir. 



VIII. 



IX. 



X. 



XI. 



XII. 



XIII. 



XIV. 



XV. 



XVI. 



XVII. 



1 •()()( )0 



0-9829 

 0-8291 

 0-8316 

 0-9534 

 0-9557 

 0-9636 



0-9674 



• 95 1 

 0-7684 

 0-7927 



()• 99.14 



1 -oooo 



0-9515 

 0-8a60 

 0-9618 

 0-9647 



6183 



0372 

 8923 



7499 

 9020 



(1402 



3759 

 5049 

 6368 

 6020 

 4078 

 4328 

 79S2 

 6103 

 6391 

 3322 



173° 1' 

 167 12 

 222 36 

 3D3 23 

 5 22 

 64 20 

 115 22 



207, 1 



210 49 



218 11 



349 31 



17 27 



23 31 



4D 3 



92 37) 



134 43 



14S 34 



0-9443 

 0-97 IS 

 0-8700 

 0-8302 

 0-9454 

 • 9320 

 0-949.". 



0-9322 

 0-9849 

 0-8093 

 0-8557 

 0-9506 

 0-977-2 

 0-9320 

 0-7980 

 0-9120 

 0-8608 



0-9100 

 0-6769 

 0-6051 

 0-797)2 

 0-9309 

 0-9954 



0-8638 

 0-6958 

 0-3049 



0-3182 

 0-7180 

 0-8484 

 0-7080 

 0-6097 

 0-6750 

 0-7973 



87,° 0' 



79 12 



137 21 



212 17 



271 10 



337) 19 



23, 7.1 



92 7»1 



OS 24 



111 17. 



207 4 



2 sii 6 



291 39 



308 20 



2 19 



4S 7,1 



04 9 



-+- 0-3,317 



— 0-0055 



— 0-347)0 

 + o-(HS4 

 -4- 0-0797. 

 -+- 0-3234 



-I- 0-4398 



-f- 0-1168 



— 0-3383 



— 0-2410 

 -+- 0-3198 

 -f- 0-4318 



— 0-0488 

 -+- 0-0531 

 + 0-1309 

 -f- 0-7,1 1 1 



5°31' 



3 44 

 5 50 

 3 3 



1 17 



3 30 



32 21 



13, 4 



20 6 

 IS 20 



21 7,7 



22 7 

 3,4 58 

 13 14 

 19 31 

 19 -17 



0203 

 0420 

 o:U4 

 0782 

 0409 

 1427 



i,| in, 

 1117, 

 2101 

 1211 

 0928 

 ii7,7,2 

 0173 

 1032 

 0308 

 0735 



-+- 4° 11' 

 + lo 53 



— 6 29 

 7, 12 



+ 11 10 



o :,:, 



-t- 14 29 



+ 13 48 



-+- 1.", 38 



1 1 



O 



-f- 2 20 



-+- 1 41 



+ 12 22 



-+- 7, 56 



— 2 18 



Ein erstes interessantes Resultat bietet die Durchsicht dieser Tabelle durch den Vergleich der 

 beiden Zahlenreihen (cp)i und (cp) 2 . Es zeigt sich, daß die Einzelwerte in ihnen fast genau um 90° 

 voneinander verschieden sind. Das arithmetische Mittel ihrer Differenzen ist 92° mit einer Schwankung 

 zwischen den Grenzen 84° als Minimum und 112° als Maximum. Daraus folgt, daß die zwei durch 

 diese zwei Winkel charakterisierten Richtungen aufeinander senkrecht stehen, als erstes und 

 wichtiges Ergebnis der vorliegenden Untersuchung. Es läßt sich in Kürze so aussprechen: »Der in 

 die Verteilungsfunktion eingehende Koeffizient F definiert durch den Winkel tp eine bestimmte 

 Richtung im Räume; je nachdem man nun diese Funktion in der Form .V — C f (t) . F oder 

 N— Cf (r) : F ansetzt, erhält man zwei Richtungen — und diese stehen aufeinander senkrecht. 



Ich habe diesem neuen Ergebnisse zunächst dadurch Rechnung getragen, daß ich die Bestimmung 

 der Größen x 2 , y 2 und z 2 als der rechtwinkligen Koordinaten des Baryzentrums und aus diesen sodann 



