DEGLI SPETTROSCOPISTI ITALIANI 27 



situato nel foco del collimatore invia sn questo nn cono di raggi di luce monocro- 

 matica , attraversato che essi abbiano il collimatore assumeranno direzioni fra loro 

 parallele e parallele ad AC, e direzioni fra loro parallele avranno pure, quando, at- 

 traversato il prisma, arriveranno sull'obbiettivo. Al di là dell'obbiettivo converge- 

 ranno in un pnnto a situato sull'asse secondario Oa al quale essi erano paralleli ar- 

 rivando sull'obbiettivo (*). In maniera analoga si comporteranno i raggi di luce mo- 

 nocromatica inviati da un qualunque altro punto dell'oggetto sul collimatore ed in- 

 fine avremo in F una immagine reale, rovescia monocromatica dell'oggetto. 



Indicando con I la quantità di luce monocromatica emessa dall'unità di superfi- 

 cie dell'oggetto, cioè lo splendore intrinseco della luce monocromatica stessa, ed in- 

 dicando con s l'area dell'oggetto, osserviamo che se la immagine avesse area eguale 

 a quella dell'oggetto, il suo splendore intrinseco i' sarebbe lo splendore intrinseco 

 I moltiplicato per un coefficiente m minore dell'unità dipendente dalla trasparenza 

 dei mezzi attraversati dalla luce e dalle dimensioni dello strnmeuto , cioè sarebbe 



i' z= mi 



Ma se l'area della immagine è «, il suo splendore intrinseco i si avrà dalla pro- 

 porzione : 



i • i' = s : a 

 quindi : 



S -r 



i = m — L (I). 



Consideriamo ora l'oggetto come emettente raggi di tutte le rifrangibilità. Il cono 

 di raggi bianchi, che ha per vertice A e per base il collimatore, si tramuta al di 

 là di questo in un cilindro avente per asse la retta AC. Attraversando il prisma, 

 ogni raggio di luce bianca si divide in un numero infinito di raggi di differenti co- 

 lori; ma tutti i raggi della medesima rifrangibilità si comportano egualmente ai raggi 

 di luce monocromatica, cioè vanno a raccogliersi in uno stesso punto al di là del- 

 l'obbiettivo distante da questo di /'. Supponiamo che in a, vadano a convergere tutti 

 i raggi della minima rifrangibilità ed in a^ concorrano tutti quelli che hanno la 

 massima rifrangibilità, in modo che 1' angolo Gv Or sia la dispersione totale del 

 prisuìa che diremo D, Cosi i raggi delle rifrangibilità intermedie andranno a con- 

 correre nei differenti punti dell'arco a^ «r descritto con centro e raggio OF=f', 

 ed il punto A in luogo di avere per foco un pnnto solo, avrà per foco un arco di 

 cerchio, e l'oggetto AB in luogo di avere una immagine perfettamente simile a sé, 

 ne avrà un numero infinito, e queste immagini sovrapponendosi in gran parte da- 



(•) Nella figura è supposto che il prisma sia a visione diretta, e che il raggio AC sia quello 

 che lo attraversa irrefratto. 



