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F. B e c k e, 



Farbensäume zeigen mag. Bisweilen kann man auch den Charakter der Färbung des Kompensations- 

 streifens an minder stark doppelbrechenden Schnitten oder Varietäten sich einprägen und erkennt ihn 

 dann auch bei intensiverer Färbung wieder. 



3. Dispersion der Doppel brecliung'. 



Die Differenz der Brechungsexponenten (■( — a) ändert sich mit der Wellenlänge. Meist ist diese 

 Änderung nicht sehr auffallend, manchmal aber doch so merklich, daß sie sich durch gewisse Farben- 

 erscheinungen verrät. Diese sollen zunächst besprochen werden. 



Hiezu gehört zunächst die Abweichung der von den Durchschnitten eines Minerals dargebotenen 

 Interferenzfarben von der Normal folge der Newton' sehen Farbenskala, wie sie in einer keilförmigen 

 Luftschichte entsteht. 



Die Entstehung dieser Farben kann durch folgendes Diagramm (Fig. 2) veranschaulicht werden: 



Fig. 2. 



.•? >. ><. 'i\ 2\ ■"•-X 3}, ?i\ ^\ 



7\ Sa 



AB CD bedeute eine dünne, keilförmige Luftschichte, die bei AB auskeilt. Ein schmaler spalt- 

 förmiger Ausschnitt parallel A C werde glänzend durch weißes Licht beleuchtet und durch ein Beugungs- 

 gitter beobachtet. Man würde dann die spektrale Zerlegung der Interferenzfarben vor Augen haben. 



An den mit X, 2X, 3X, . . . . bezeichneten Linien würde die größte Dunkelheit, an den dazwischen 

 liegenden Y^X, ^oX, ... die größte Helligkeit auftreten. Die Zahlen an der linken Seite geben die Wellen- 

 länge der im Beugungsspektrum auseinandergelegten Farben an. 



Ein Keil aus einer doppelbrechenden Substanz, bei welchem (t— «) für alle Farben denselben Wert 

 hat, wird zwischen gekreuzten Nicols bei entsprechend gewähltem Keilwinkel dasselbe Linien- und 

 Kurvensystem und daher dieselben Farben geben wie die Luftschichte — daher normale Farben. 



Wird (y—a) für die kurzwelligen Strahlen merklich größer als für die langwelligen (y — a)p<:u, so 

 wird folgendes eintreten. Auf der untersten Linie X^0"0004 wird die Stelle, wo der Gangunterschied 

 d('( — a) den Wert einer Wellenlänge erreicht, schon früher erreicht werden, auf der oberen Linie 

 X =: 0-0008 später. Die Linie X wird stärker geneigt sein und ähnlich werden sich alle anderen Linien 

 verhalten. Die Folge davon ist eine größere Lebhaftigkeit der Farben erster Ordnung, welche unter 

 Umständen fast so lebhaft werden können wie die Farben zweiter Ordnung der normalen Skala. Solche 

 Farben nenne ich übernormale Farben. 



Schon der Quarz hat etwas übernormale Farben. Etwas übernormal dürften die Farben der meisten 

 Minerale sein. Stark übernormal sind beispielsweise die Farben beim Epidot. Hier und in ähnlichen 

 Fällen ist namentlich das lebhafte lichte Blau der ersten Ordnung charakteristisch, das fast ohne Weiß zu 

 passieren, direkt in ein eigentümlich grelles Hellgelb überschlägt. Das nun folgende Rot erster Ordnung 

 hat bereits den leuchtenden Karminton, den man bei anderen Mineralien erst im Rot zweiter Ordnung 

 findet. Ferner tritt bereits in der zweiten Ordnung ein leuchtendes Grün auf. 



Ist umgekehrt die Doppelbrechung für Rot größer als für Blau (7— a)p:^„, so werden sich die Linien 

 X, 2X, 3X. . . steiler stellen. Wir erhalten erst in der zweiten Ordnung oder noch später diejenige Neigung 

 und infolgedessen jene Farbenmischung, welche in der normalen Farbenfolge bereits in der ersten 



