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B. Konoskopische Methoden. 



Konoskopische Beobachtungen fanden ausgedehnte Verwendung. Die neuerdings in giößerer Zahl 

 erscheinenden Handbücher, welche den Gebrauch des Polarisations-Mikroskops behandeln, ließen mich 

 bemerken, daß die Kenntnis und der vielseitige Gebrauch des Mikrokonoskops noch lange nicht so ver- 

 breitet ist, als es die Raschheit und Übersichtlichkeit des konoskopischenArbeitens verdienen würde. 



Wenn ich hier die konoskopischen Untersuchungsmethoden ausführlicher behandle, so soll damit 

 kein abträgliches Urteil über das Arbeiten mit der Theodolithmethode ausgesprochen werden, mit welcher 

 Methode die konoskopische vielfach in Konkurrenz treten kann. Im Gegenteil erwähne ich ausdrücklich 

 und dankbar die vielfache Anregung, die ich den Schriften E. von Fedorow's über Theodolith- 

 methode ^ verdanke. Manche von den konoskopischen Methoden sind geradezu Anpassungen der 

 von V. Fedorow gefundenen Sätze an die Arbeitsweise im konvergenten Licht. Der Nachweis, daß viele 

 von den Untersuchungen, deren Durchführbarkeit auf dem allerdings meist etwas zeitraubenden und 

 umständlichen Wege der Theodolithmethode E. von Fedorow gefunden hat, auch auf dem kürzeren, 

 leichteren Wege der konoskopischen Untersuchung erledigt werden können, dürfte aber vielleicht manchem 

 Forscher willkommen sein, und dem weiteren Fortschritt exakter optischer Untersuchungen an den 

 Dünnschliffen der Gesteine die Wege bahnen. 



1. Die Geschwindigkeitsellipsen. 



Zur Übersicht der Fortpflanzungsgeschwindigkeit und Schwingungsrichtung ebener Wellen in 

 doppelb.rechenden Krj'stallen ist sehr geeignet eine Darstellungsart, die schon in Beer's Einleitung 

 in die höhere Optik enthalten ist, aber bisher in der mineralogischen Literatur trotz ihrer augenschein- 

 lichen Vorzüge keine Beachtung gefunden hat.^ 



In einem optisch zweiaxigen Krystalle haben alle Wellen, deren Normalen mit den optischen Axen 

 Vk'inkel -q und t]' einschließen, deren Summe 'q+-q' konstant ist, die gleiche Fortpflanzungsgeschwindigkeit. 

 Die zugehörigen Wellennoi malen erfüllen die Oberfläche eines elliptischen Kegels, für den die optischen 

 Axen die Rolle von Brennstrahlen spielen. Die Summe 'q+'q' variiert von einem Wert = 2F bis zu 180° 

 und den verschiedenen Werten von •/) + -/]' entspricht eine Schaar von konfokalen elliptischen Kegel- 

 mänteln, von denen der erste sich auf den zwischen den optischen Axen gelegenen Sektor der Axenebene 

 reduziert, während das andere Extrem der auf der I. Mittellinie senkrechten Kreisebene entspricht. 



Wir wollen, um eine bestimmte Vorstellung festzuhalten, einen optisch negativen Krystall 

 betrachten. Dann hat der Komplex von ebenen Wellen, deren Normalen den Sektor zwischen den 



V 



optischen Axen A und B erfüllen, die mittlere Geschwindigkeit ^, wobei v die Geschwindigkeit in der 

 Luft, ß den mittleren Brechungsexponenten ^ bedeutet. Dem anderen Extrem, gebildet von den Normalen 



V 



senkrecht zur ersten Mittellinie a, entspricht die größte Geschwindigkeit — . Den zwischenliegenden 



V V 



Geschwindigkeitskegeln entsprechen Geschwindigkeiten zwischen — und — . 



Diese Geschwindigkeitskegel heißen nach Beer Geschwindigkeitskegel erster Art. 



1 Universal- (Theodolith-) Methode in der Mineralogie und Petrographie, I. Zeitschr. f. Kryst., 21, 574 — 678, 1S93. II. Ebenda, 

 22,229—268, 1894. 



2 August Beer: Einleitung in die höhere Oplik. 2. Aufi., bearb. von V. v. Lang, 1882, S. 373 ff und S. 304 ff. 



■1 Die drei Brechungsexponenten eines zwcixaigcn Krystalls werden hier wie üblich in der Reihenfolge «<: ß-sTy bezeichnet. 



