MUSKELPKOCESSE IM LlCHTE D. VEKGL. ISOTON.-ISOME TE. VERFAHRENS. 57 



Um Jendrässik's Hypothese iu unser Bild zu fassen, lassen wir 

 einen Stromstoss sich durch eine Reihe parallel geschalteter Solenoide aus- 

 gleichen, von denen jedes einem Muskelelement entsprechen soll. AVenn die 

 minimale Bewegung des einen den Stromschluss im nächsten auf irgend 

 eine Weise bewirkt, so wird eine periodische Bewegung erfolgen. 



Zur Veranschaulichung der Fick-Gad 'sehen Theorie nehmen wir 

 zwei concentrische Solenoide, in deren Windungen ein einstweilen auf einer 

 Unterlage aufstehender Eisenkern mittlerer Coercitivkraft hineinragt. Wir 

 leiten durch das erste Solenoid eine wie bei der ersten Modification er- 

 zeugte Stromesschwankung hindurch von solcher Richtung, dass eine als 

 positiv zu bezeichnende Magnetisirung des Eisenkernes hervorgerufen wird. 

 Dieselbe wird ungefähr proportional dem Zeitintegral der Stromesschwankung 

 angesehen werden dürfen. Gewisse Zeit nach dem Beginn des ersten, soll 

 sich ein zweiter Process entwickeln von dem ersten entgegengesetzter Rich- 

 tung in Gestalt einer durch das zweite Solenoid geführten Stromesschwan- 

 kung. Dieses wird — für sich allein betrachtet — eine negative Magne- 

 tisirung erzeugen, die proportional ihrem Zeitintegral vorschreiten wird. 

 Die Wirkung des Systems nach aussen, d. h. die Gleichgewichtshöhe des 

 gehobenen Eisenkernes in irgend einem Augenbhck ergiebt sich proportional 

 der Differenz der Zeitintegrale beider Processe. 



Der graphische Ausdruck unserer Integrale sind die Gad-Heymans'- 

 scheü Curvenpaare. In diesen, wie in unserer Entwickelung sind F^ und 

 F.^ durch den Grad ihrer Wirkung auf ein Drittes bestimmt. Sind wir 

 aber auch im Stande eine absolute Beziehung zwischen ihnen zu finden, 

 oder können wir wenigstens angeben, in welcher Richtung eine solche zu 

 suchen sei? 



Denken wir zu einer bestimmten Muskelcurve die zugehörigen Inte- 

 gralcurvenpaare gezeichnet, so ist es leicht zu diesen die entsprechenden 

 Intensitätscurven zu construiren. Unsere Betrachtung liess ja die Gad- 

 Heymans'schen Curven durch Integration aus Intensitätscurven hervor- 

 gehen. Wir finden also zu einer Curve F^ die Intensitätscurve durch 



Differenziation, indem wir den ersten Differenzialquotienten -~ proportio- 

 nal die Ordinaten der Intensitätscurve setzen. Wir erhalten so zwei mit 

 Maximis versehene Curven, die eine nach oben, die andere nach unten 



von der Abscisse, deren Ordinaten bezw. gleich sind —r^ = 9,(2) (0- ^^^^ 

 das von dieser Ordinate, der zagehörigen Abscisse und dem abgeschnittenen 



tn 



Curvenstück begrenzte Flächenstück ist F^(^.^)= J (f.^^^){t; dt. 



to 



(f^ [t) und (f.^ {t) sind proportional den Intensitäten der chemischen 



