202 Georg von Liebig: 



genden Theile der vereinigten Spitze l)ildet. Das Thal zwischen beiden ist ganz 

 unscheinbar geworden und dient nur noch dazu, den gemeinsamen Gipfel zu 

 verbreitern oder abzuflachen, auf welchen nun erst ein tieferes Wellenthal folgt. 



Die Bilder der Fig. 10, welche mit der halben Hubmenge, aber mit den 

 gleichen Stosskräften, von 3 Kgrm angefangen, erhalten wurden, geben gleichsam 

 die Fortsetzung der Reihe Fig. 9, denn sie zeigen Formen, wie man sie erhalten 

 haben würde, w^enn bei dem vollen Hube die Stosskraft noch weiter gesteigert 

 worden wäre, nur ist der Maassstab ein kleinerer. Schon in der Curve a 

 der Fig. 10 wird der Inhalt der Pumpe so rasch entleert, dass eine erste 

 Spitze vor der Vollendung des Hubes nicht mehr gebildet wird; diese fällt 

 also hier völlig mit dem Klappenschlusse zusammen, der sich auch in den 

 folgenden Curven nicht mehr ausprägt. Ueberall erhebt sich die Spitze 

 über die erhöhte Grundlinie, sie wird um so höher und das ihr folgende 

 Thal um so tiefer, je stärker die Stosskraft ist. 



Das Auftreten wiederholter Wellenschwingungen würde in der 

 Reihe Fig. 10 erst bei Anwendung einer viel grösseren Stosskraft zu er- 

 warten sein, so wie sie bei Darstellung der Fig. 6 genommen wurde, weil 

 für kleinere Kräfte die Spannung des ausgedehnten Rohres zu stark ist. 

 Die Fig. 6, an derselben Zusammenstellung der elastischen Rohre und an 

 der gleichen Stelle des Rohres II erhalten, bildet den Schluss der Reihe 10 

 bei einer möglichst starken Stosskraft. 



Wir wollen nun noch den Fall betrachten, wenn einer verhältnissmässig 

 sehr grossen Spannung eine verhältnissmässig geringe Kraft gegenübersteht, 

 wie ihn Fig. 11 darstellt. Diese wurde mit ^/^ Hub und mit der Stosskraft 

 von 3 Kgrm an dem Rohre H erhalten, nachdem die Spannung im Rohre 

 auf 6.4 *"" Quecksilberdruck erhöht worden war. Wir finden hier gar keine 

 Wellenspitze mehr, sondern eine in ungleichen Bögen aufsteigende krumme 

 Linie, deren Neigung in jedem Augenblicke die Geschwindigkeit angiebt, mit 

 welcher die Ausdehnung des Rohres in seinem vorderen Abschnitte durch 

 die eindringende Flüssigkeit bewirkt wurde. Die geringere Neigung der 

 aufsteigenden Linie in den ersten zwei Dritttheilen ihrer Höhe zeigt, dass 

 die Ausdehnung im Anfange am raschesten erfolgte; dann, an dem Punkte, 

 wo man das Auftreten einer Spitze erwartet hätte, krümmt sich die Linie, 

 indem sie sieh einer horizontalen nähert, und zeigt dadurch eine starke 

 Verzögerung in der Ausdehnung an. Hierauf endlich steigt sie wieder etwas 

 rascher, aber ohne bei dem zunehmenden Spannungswiderstande im Rohre 

 die anfängliche Geschwindigkeit zu erreichen. 



Vergleichen wir hiermit die Curven a und h Fig. 9, so zeigen diese, 

 mit dem Unterschiede, dass bei ihren schwächeren Widerständen alle Theile 

 der Linie rascher ansteigen, ganz ähnliche Verhältnisse der Ausdehnungs- 

 geschwiudigkeit in den entsprechenden Höhen ihrer aufsteigenden Linien. 



