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J. Hieschberg: 



Ist /a = öc , SO ist der dazu gehörige Werth von /^ , den wir F-^ nen- 

 nen wollen, 



in. 



F.= 



11.2 — '^h 



j ^^v. ^2 ^^^^ ^^^ Hauptbrennweiten des einfachen Systems. 



Z^j und ^2 



Folgt auf der nämlichen Axe bald hinter B-^BB^ iioc^ ßiiie zweite 

 Kugelfiäche B^ CB^ zwischen Medium II und III (III kann wieder Luft 

 sein), so können wir die Formel I sofort auf die Brechung an dieser zweiten 

 Fläche anwenden. Wir haben aber zu berücksichtigen, dass die Conca- 

 vität dieser Kugelfläche dem einfallenden Strahl zugewendet ist und des- 

 halb der Radius J?2 derselben negativ zu nehmen und statt n^ immer ?z^ 

 und statt n^ immer n2 zu setzen ist. Denn das erste Medium für die 

 zweite Brechung setzen wir identisch dem zweiten Medium für die erste 

 Brechung. Das dritte Medium sei identisch mit dem ersten. Es sei F^ 

 der definitive Bildpunkt und seine Entfernung von der zweiten Kugel- 

 fläche F^C = (p^. Die Entfernung des Objectpunktes für die zweite 

 Brechung (P) von der zweiten Kugelfiäche ist FC — — ^j, negativ zu setzen, 

 weil der Objectpunkt im Gange der Lichtstrahlen hinter der brechen- 

 den Fläche {B-^CB.,) belegen ist. 



Dann gilt also laut Gl. I: 

 i\ i. ^ J_ f ^h ~ " 2 



Nun ist 2) BF-BC=CF 



oder f^ — [R^ + i^g] = ^v Uebrigens ist nach der Voraussetzung 



^)oder-l-^-lf ^%-"^) +-\ 



einer Kugellinse R^ — R^ in absolutem Maasse; also 

 1 _ j_ 



(jD2 Ml 



3) 



B 



+ 



f,-2li 



Wir suchen zunächst nur den Vereinigungspunkt parallel auf die erste 

 Kugelfläche fallender Sti'ahlenbündel, d. h. wir setzen/.^ = oOj, dann wird 



speciell/a = 



4) 



also 



B 



n^B ^ 2B{n,^-n^) 

 n.,B — 2B(n.2 — ■??!) 4- n^B 



B{n,B-2B[n.2 - raj) 



