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Heinrich Jacobson: 



Die Voraussetzungen, unter denen die vorstehende Relation 

 gilt, sind denen gleich, die für Poiseuille's Gesetz erfüllt 

 sein mussten; es ist in dem vorliegenden Fall nur noch eine 

 hervorzuheben, dass nämlich an der Einflussöffnung 

 kein Verlust an lebendiger Kraft stattfindet. Ist ein 

 solcher vorhanden (und die Erfahrung lehrt, dass dies gewöhn- 

 lich der Fall ist), so muss er noch in Rechnung gebracht, zu 

 2c^ hinzugefügt werden. 



Ohne Berücksichtigung der Reibung der Flüssigkeit wäre 

 bekanntlich 2gh=c^; in Folge derselben tritt also ein der Ge- 

 schwindigkeit (c) proportionales Glied hinzu, und das von c^ 

 abhängende verdoppelt sich. 



Meine Beobachtungen über h und c (Tab. IL) lassen sich 

 genau durch einen Ausdruck von der Form 



h = sc -\- tc^ 

 darstellen; sie ergeben folgende Werthe der Constanten: 



Tab. II. 



1) 

 2) 

 3) 

 4) 

 5) 

 6) 

 7) 

 8) 



s = 0,30958 

 = 0,16306 

 = 0,14276 

 = 0,42124 

 = 0,1926 

 = 0,16415 

 = 0,40191 

 = 0,3424 



t = 0,00009266 

 = 0,00011497 

 = 0,00012203 

 = 0,00010543 

 = 0,00014248 

 = 0,00009869 

 = 0,00008637 

 = 0,0001101 



Die Theorie fordert: 



8ril 



p^ 



Soweit es irgend von der angewandten Methode zu erwarten, 

 wird sie durch die Beobachtung bestätigt. Vergleichen wir das 

 an der Einflussöifnung beobachtete jo° mit dem berechneten sc: 



beobachtet 



berechnet 



beobachtet 



berechnet 



P° 



sc 



P° 



sc 



1) 129 

 114,2 



80,5 



131,2 



115,8 



82,3 



5) 



119,5 

 98 

 74,1 

 65,6 

 54 



118,1 

 96,8 

 76,2 



2) 91,9 

 69,6 



90,4 

 70,2 



64,5 

 54,5 



3) 72,5 

 61,5 

 49,9 



73,1 

 61,6 



50,6 



6) 



71,2 



75,4 



78,8 



70,3 



75,4 

 78,5 



4) 233,2 



202,5 



158,7 



234,6 

 200,4 

 158,4 

 124,1 



77,3 



7) 



185,5 



158 



125,1 



186,8 

 158,9 

 125,2 



125,1 



77,4 



8) 



110,4 

 143,6 

 152,7 

 164,3 



108,4 

 140,3 

 150,9 

 163,7 



