28 G-. Geijns und A. K. Notons: 



Nun ist a noch aufzufinden. 



BG 

 tff« = 



AG 



BG = MBwiKp, 

 MG = Mß cos (p, 

 AG = AM- MBcosq). 

 Nennen wir jetzt den Strahl MB r und die Distanz von der Lampe 

 bis zur Axe {AM) b, so wird: 



AG = b — 7' cos (f, B G = rsin cf, 



IX i. r sin no 



1) tgß = -T ' ■ 



j o b — r COS cp 



Jetzt wird 



dTp 

 d cp 



oder 



{b — r cos cf)) r cos cp — 2sin q) • r sin cp 

 e)\ dtp _ e) , {b — rcos cpy _ 2b^ — Sbraos (p + r'^ 



' dq) ~ l rsmcp Y ^^ — 2 b r cos, cp ■{■ r"^ ' 



\b — r cos cpi 



Für ?• = wird -^ = 2 , erhalten wir also das bekannte Gesetz vom 



d (p ' 



rotirenden Spiegel. 



Ist, wie es bei unseren Versuchen der Fall war, die Aufstellung so, dass 

 das Auge des Beobachters und die Flamme in derselben horizontalen Ebene 

 liegen als die Rotationsaxe, dann wird (f = 0, coscp = l, also nach Division 

 der Zähler und Nenner durch b — 



n . cl 1 1 , / r sin OD 



= 2 + 3— arc tg , ^ — 



d q) '' ° \o — r cos cp 



3) 



d xp 2 h — r 

 d CD b — r 



Wir müssen aber berechnen, welche Menge Licht in das Auge kommt, und 

 wie lange. 



Für die Berechnung der Lichtmenge können wir die Annahme machen, 

 alles Licht käme aus einem Punkte, da bei der grossen Distanz der Flamme 

 (6 bis 24^^) der Spiegel von jedem Punkte der Flamme aus unter dem- 

 selben Winkel gesehen wird, und für die kleine Strecke, die bei jeder Be- 

 leuchtung durchlaufen wird, A B als stetig betrachtet werden darf. 



Nun ändert ein Flachspiegel die Divergenz eines Lichtbündels nicht, 

 die Divergenz des reüectirten Bündels ist also gleich dem Winkel Ä, unter 

 welchem man von der Flamme aus den Spiegel sieht. Dieser ist in unserem 

 Falle, wo der Spiegel sehr schmal und der Flammenabstand gross ist, be- 

 stimmt durch die Projection p des Spiegels auf das Perpendikel von A B 



und A B nach der Formel tg /l = -^f^ • 



